408 III. EXP. TEIL. I. FRÖHLICH. § 100. 



axialen Polarisation gut geeignet; auch liier gelten die Über- 

 legungen des § 49. 



3. Würde man annehmen, im Erregungsraume schwinge ein 

 Elektron und ein Magnetion senkrecht zueinander, mit gleicher 

 Periode und Phase und mit gleicher Energie, so würde man durch 

 geeignete Kombinierung der Resultate des Punktes 1 und 2, gerade 

 so wie im § 27 dieser Arbeit, zueinander orthogonale Systeme 

 isogonaler elektrischer und magnetischer Vektoren erhalten, die 

 zur Darstellung der hier so oft beobachteten reinen isogonalen 

 und der allgemeineren stereographisch-parallelen Polarisation ge- 

 eignet sind. 



Es bleibt nun noch zu erörtern, wie die hier vorausgesetzten 

 Magnetionen vom Standpunkte der Elektronentheorie aufzufassen 

 sind. Ein mit konstanter Winkelgeschwindigkeit um seine Achse 

 rotierender elektrischer Ring ist in bezug auf seine äußeren magne- 

 tischen Wirkungen einem konstanten magnetischen Moment äqui- 

 valent, welches längs dieser Achse gerichtet ist und welches- 

 dem auf diese Achse bezogenen Rotationsmoment der rotierenden 

 Ladung proportional ist. 



Wäre diese Winkelgeschwindigkeit eine oszillatorische, so 

 würde auch das zugehörige magnetische Moment alternierend sein. 



Man kann sich demnach mittels Elektronen das einfachste 

 Bild eines der Größe nach einfach-harmonisch alternierenden, der 

 Richtung nach unveränderlichen magnetischen Moments bilden, 

 wenn man annimmt, ein mit symmetrischer Ladung versehenes 

 Elektron oszilliere rotatorisch in einfach harmonischer Weise um 

 seine fix gerichtete Symmetrieachse. 



Dann wird ein dieserart rotierend- oszillierendes Elektron in 

 großer Entfernung die Wirkung des hier unter 2. erwähnten 

 alternierenden Magnetions darstellen und die dort genannten beiden 

 Vektorensysteme erzeugen. 



Demnach läßt sich nach 3. ohne weiteres mittels eines 

 einzigen Elektrons ein elektrisches und ein magnetisches 

 isogonales Vektorensystem herstellen: man hat dazu nur 

 anzunehmen, daß an der Auftreffstelle des einfallenden homogenen 

 Strahles das Elektron gleichzeitig: a) eine lineare, translatorische 

 einfach-harmonische Schwingung vollführe, und zwar senkrecht 



