INTERFERENZ POLARISIERTEN LICHTES. 183 



einander sehr verschieden ist. Während nämlich der eine Teil aus 

 dem einfallenden Strahl durch einfache Reflexion an der vorderen 

 Plattenfläche entstand, mußte der einfallende Strahl von dieser 

 vorderen Fläche auch Refraktion, an der rückwärtigen Plattenfläche 

 totale Reflexion (im Falle einer versilberten Rückfläche aber Metall- 

 reflexion) erleiden und dann wieder an der vorderen Fläche in 

 Luft gebrochen werden; der so austretende Teil des einfallenden 

 Strahles bildet den hier gezeichneten zweiten Strahlenteil. 



. Nun gilt auch hier die soeben oben unter dj gemachte Be- 

 merkung in bezug auf die beiden Doppelspate, die hier in den 

 Weg der betrachteten zwei Strahlenteile gebracht sind; außerdem 

 treten jedoch noch folgende Umstände hinzu: Die beiden ordent- 

 lichen, unverdeckten Strahlenbündel, welche aus diesen beiden Kalk- 

 spaten austreten, sind nun an der andern dicken Glasplatte optischen 

 Einwirkungen ausgesetzt, welche deren Polarisationszustand in ver- 

 schiedener Weise verändern können; erst nach diesen Einwir- 

 kungen können diese Strahlen miteinander interferieren: 



Man bemerkt nämlich sofort, daß der eine dieser linear- 

 polarisierten, ordentlichen Strahlen von der vorderen Fläche der 

 zweiten Glasplatte einfache Reflexion erleidet; der Strahl hört 

 dadurch nicht auf, wenigstens sehr annäherungsweise, linear- 

 polarisiert zu sein, aber seine Polarisationsebene hat nach der 

 Reflexion im allgemeinen eine andere Lage als vor der Reflexion. 



Der andere dieser linearpolarisierten, ordentlichen Strahlen 

 fällt ebenfalls auf die zweite Glasplatte, erleidet dort an deren 

 vorderer Fläche Brechung und an deren rückwärtiger Fläche ent- 

 weder totale, oder, wenn diese versilbert ist, Metallreflexion, 

 wodurch der Strahl im allgemeinen stets elliptisch polari- 

 siert wird. Nun tritt dieser Strahl nach zweiter Brechung in 

 Luft aus; dadurch wird er im allgemeinen nicht linearpolarisiert. 



Man erhält somit zwei solche Strahlen, die beim Austritt 

 aus der zweiten Glasplatte miteinander interferieren sollen; indes 

 ist die Polarisationsebene des ersten Strahles in bezug auf ihre 

 ursprüngliche Lage im allgemeinen verdreht, während aus dem 

 andern ein im allgemeinen elliptisch polarisierter Strahl wurde. 

 Hierzu tritt noch der Umstand, daß die Litensität dieser Strahlen 

 durch einfache Reflexion au der vorderen Fläche und durch totale 



