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I. FRÖHLICH. 



§ 25. 



Ach 



sierten Strahlenbündel, so sind dieselben nach Austritt aus dem 

 Polarisator zueinander parallel linearpolarisiert; eine derartige An- 

 ordnung zeigt z. B. Fig. 19, S. 217. Man kann den Polarisator auch 

 gleich nach dem Zweispiegel aufstellen; dort sind beide Bündel noch 

 nicht sehr von einander gegetrennt, so daß beide ihrer ganzen 

 Breite nach vollständig durch den Polarisator dringen können. 



b) Die zweite der unter 4. des § 23 festgesetzten Bedin- 

 gungen, nämlich, daß jedes der beiden, später interferierenden 

 Lichtbündel besonders, für sich, ohne 

 merklichen relativen Gangunterschied voll- 

 ständig linear polarisiert werden könne, 

 konnte ich mit je zwei optisch äqui- 

 valenten RocHONschen oder Senar- 

 MONTschen* Kalkspatprismen voll- 

 kommen erreichen. 



Aus einem längeren derartigen, mit 

 der größten Sorgfalt angefertigten Doppel- 

 prisma, welches also nach dem Zusammen- 

 kleben mit Kanadabalsam eine längere, planparallele Platte bildete, 

 ließ ich zwei gleiche Zylinder ausschneiden, die daher die größten 

 Grarantien ihrer gegenseitigen optischen Äquivalenz boten, Fig. 13. 



Ich ließ drei solche Paare 

 anfertigen, nämlich zwei Paar 

 RoCHONsche mit Durchmessern 

 von etwa 12 und 8 mm ; und ein 

 Paar SEXARMOXTsche mit einem 

 Durchmesser von etwa 6 mm. 

 Wenn man nun eines der 

 beiden äquivalenten Zwillings- 

 prismen, also jRj in den Weg des einen Bündels setzt, das andere 

 Prisma jRg in den Weg des anderen Bündels, Fig. 10, dann schreiten 

 die durchgegangenen ordentlichen Strahlen ohne merkliche Rich- 



Mg. 12. 



Fig. 13. 



* Senärmonts Prisma unterscheidet sicli nur insofern von Rochons 

 Prisma, Fig. 11., daß die optische Achse des zweiten Teilprismas längs 

 dessen größerer Kathetenfläche, senkrecht zur brechenden Kante liegt. 

 Die optischen Achsen der beiden Teilprismen sind auch hier aufeinander 

 senkrecht, Fig. 12. 



