STRAHLENFORMEN INCOMPRESSIBLER FLÜSSIGKEITEN. l^ 9 



Enden ins Unendliche laufende Gerade x=x* , die eine feste Wand 

 der Flüssigkeit bildet. 



Ist endlich <p = — oo, und < <p < n, so ist u= k, daher 



und der Punkt z beschreibt im Unendlichen eine zur rr-Achse 

 parallele Strecke von a;=0an bis 



17t 7t 



d.i. 



l|±[)'. 0) 



Da x ± —X 3 ist, so lässt sich nun aus (8) und (Ja) z A ermitteln; 

 es ist nämlich 



daher 



Ä+l\* 2 1 

 TT I =;z 4 -| - T arc. cos. \- ir, 



\l (fc 2 -l) 5 k 



1 — r-arc. cos. — , (10) 



k-lf (k*-l) h ' k 



welches Resultat mit (6a) übereinstimmt. 



Hiemit sind die Grenzen der Flüssigkeit klargelegt. Diese 

 strömt aus der Unendlichkeit (Fig. \d)* zwischen zwei der 

 ^/-Achse parallelen Ufern in Richtung der negativen ?/-Achse mit 

 der Geschwindigkeit (k — l) - ^ : (fc+l) + ^; die Breite des Canals ist 

 = tt(ä;+1)*: (k — 1)*. Das eine Ufer ist eine zur j/-Achse parallele 

 in beiden Richtungen unendliche Gerade. Das andere Ufer wird 

 von den Schenkeln eines rechten Winkels gebildet : der eine Schen- 

 kel ist eben die ganze positive ?/-Achse, der zweite die von x=0 



* Die Construction der Strömungslinien in den Fig. 1 — 8 (mit Aus- 

 nahme der Fig. 6) wurde von Herrn Ingenieur Josef Beke in Budapest 

 nach grafischer Methode ausgeführt, und ich erfülle eine angenehme Pflicht, 

 indem ich ihm hiemit meinen verbindlichsten Dank ausspreche. Zugleich 

 sei erwähnt, dass die übrigen Figuren als Skizzen zu betrachten sind, die 

 nur zur Illustration des Testes dienen sollen. 



