STEAHLENFOEMEN INCOMPEESSIBLEE FLÜSSIGKEITEN. 15 1 



1 . (W-tf 



arc. cos. -=- = arc. sm. , 



k k 



in diesem Grenzfall 



s 



n 2 + - ' 



in Uebereinstimmung mit Kiechhoff. 



III. Mittels Spiegelung des z-Gebietes an der y-A.ch.se erhält 

 man hingegen (Fig. 2ö) einen Strom mit zwei parallelen Ufern, in 

 dessen Mitte senkrecht zu diesen eine unbewegliche Wand von 

 beliebiger Breite angebracht ist. Bezeichnet man die Breiten des 

 Stroms, dieser Wand, und der ruhenden Flüssigkeit im Unend- 

 lichen, mit C, W, R, so hat man demnach 



7t 



d. i. 



C:R: W = (fc+1) 4 : ((k+l?-(k-l?) : 



:((fc+1)1 _,_ 1)i _i™^ ) . m 



Wir wollen den Grenzfall k=oo näher ins Auge fassen. Es 

 ist dann 



(k+lf k 



und 



.. (k+lf-ik-lf- (2 arc. cos. kr 1 : tz (&+1) 1 ) .. 1 



lim. ^ 1 — = hm. 



(k+lf-ik-lf Zk 



Mithin haben wir in diesem Grenzfall 



C:R: W=k*:k:~- 



2 



Ist C, d. i. die Breite des Stromes endlich und die Wand W 

 unendlich schmal, so ist demnach im Unendlichen die Breite R der 

 ruhenden Flüssigkeit unendlich klein im Vergleich zur Stromes- 

 breite, jedoch unendlich gross im Vergleich zu jener der Querwand. 



Auch dieser Grenzfall wurde von Kiechhoff behandelt : Die 

 Breite der Querwand ist dort endlich, in der Unendlichkeit die 

 Breite der ruhenden Flüssigkeit unendlich, wie auch die Breite des 



