STRAHLENFORMEN INCOMPRESSIBLER FLÜSSIGKEITEN. 153 



ß % —e w 



an Stelle von k\\ — e w ). Man hat dann an Stelle der Gleichungen 

 (5) diese : 



Yt%> « = *°/ : 



2_ P W 



(13) 



ß*—e w ' 

 daher ist 



W' — Kq 



k a 

 wo k t die Grösse-^- bedeutet. Dadurch sind die in Fig. 1 dargestell- 



P 

 ten C- und w -Gebiete bei gehöriger Festsetzung bezüglich der Vor- 

 zeichen der Wurzelgrössen eindeutig und so aufeinander bezogen, 

 dass die Punkte 



w= 





coordinirt sind. 



Aus (13a) folgt 



dw %u %u %(k{-k§u 



du vP-k\ u*-h% (u*—K*)(u*—k*)' 

 daher 



dz __ dw _ %u(\-\-u) 2t*(l+w) 



du ~~ du ~~ (u*-k$/r^ü? (uZ-ktyfT^ü? 



dz 

 Es ist demnach ~^— zusammengesetzt aus zwei additiven 



du dz 



Teilen, die von gleicher Form sind, wie -7— in Gleichung (6). Sind 



u—1 und z=0 coordinirte Werte, so hat man 



_ C 1u{\+u)du (' <Zu(\-\-u)du 



