STRAHLENFORMEN INCOMPRESSIBLER FLÜSSIGKEITEN. 161 



und indem wir die Substitution einführen 



u=iv 

 wird 



(\dw , Cl 1 1 \ 2(— v+w 2 ) , 



J du J\v*-$ v*+kV fl + v* 



Es zerfällt daher die Gleichung (20) in die reellen Theile 



o 



jri 1 _J \ 2vdv 



■I 



VtvHv 



V*-1$ l ,2 + ^/y r l + v 2 



Dies sind die Gleichungen der in Kede stehenden freien 

 Grenze, in parametrischer Form. Wir verfolgen die Berechnung 

 der Ordinate y, insbesondere den Specialwert für lim. v—k , wel- 

 cher den unendlich entfernten Punkt 2 dieser freien Grenze charak- 

 terisirt. Wir haben 





j i?+k\ |/T+^~" (fcf-1)* " 'fc, Cl +v«)* —v (Aj— 1)* 



C 2*8 dv fc 1 ftp (l+t;«)*-t; (/{+!)* 



(20a) 



Die zweite der Gleichungen (17) nimmt bei Anwendung der 

 Substitution w=(p-\-%%, u—vi die Form an : 



e'r — # 2 ' 



-v+e 



woraus sich in der Umgebung von lim. v=k , lim. (p=<x> bei Weg- 

 lassung der Glieder höherer Ordnung ergiebt 



Mathematisch* und Naturwissenschaftliche Berichte aus Ungarn. XII. 11 



