STRAHLENFORMEN INCOMPRESSIBLER FLÜSSIGKEITEN. 



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In der Umgebung von lim. v=k , lim. ^=00 haben wir jetzt, 

 mit derselben Annäherung wie oben, 



Mit Eücksicht auf die Gleichungen (20a) und auf diese fin- 

 den wir jetzt aus (22) als Wert der Ordinate des ins Unendliche 

 rückenden Punktes 2' mit derselben Annäherung wie oben 



(A-o+1) 



wo 



a = 



fc t /g z (^- ^) /^ ^(fep+lr+ftoCfef-D* 



(äJ+D* "4äS(äS+1) (ä?-1) 4 ' & ± (Äg-h 1)* — Ä (Aj— 1)* 



A: l flj+l)*-^ fcj x Äj + (*?-!)* 



(Aj+1)* ' (Äj+l)*+Äo (Aj-1) 4 ' fc, - (A?-l) 4 



Durch Vergleichung der Gleichungen (21) und (22a) ergiebt 

 sich endlich : 



Sfc, 



!&i i.(fc 1+ (fcf-D ! ). 



(23) 



Oi+iY 



Das dritte Glied zur Eechten wird 00 für lim. ^=00; das 

 zweite Glied wird —00 für lim. k =oo, während das erste Glied 

 verschwindet. Daher nimmt y 3 bei gehörigen Werten von k und k i 

 beliebig gegebene reelle Werte an. 



Man bekommt für y 3 denselben Wert, wenn wir nach u auf 

 reellem Wege von 1 bis 00 integriren und dabei den Punkt u=k t 

 umgehen. Die diesbezüglichen Eechnungen skizzire ich im Folgen- 

 den : Mit Hinsicht auf die Eandab schnitte a) und 3) erhält man : 



«1 OD 



f *dw 7 , C *dw 7 



