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sich bezieht, die aber, wie wir gesehen haben, selbst im Special- 

 fall h=0 unzutreffend ist. 



Zu berechnen sind c, g, h und die Dicke des Strahls im Un- 

 endlichen s. 



Man hat 



S = 2.7T, 



c = 27r : a . 



Die Breite des ^-Streifens ist nämlich =s— 27r, und die Ge- 

 schwindigkeit der Strömung hat im unendlich entfernten Quer- 



1 

 schnitt des Canals, wo w= — oo, den Wert — . 



a 



Zur Berechnung von g und h setzt man 

 dz 2(l-q) l+kVT=^_ 



d. i. 



(v-ä)(l-v) j/V-A 2 

 Da im Bereich der Breite g die Ungleichheiten bestehen 



~X<v<+X; A< 1, 

 demnach 



t' 2 <A 2 < 1, 



so ist f(v) hier überall imaginär. Daher ist 



2(l-a) + f 1 \ + k/T-V* 



Q=— I- ' - — dv, (32) 



& J (a-?/Ul — ?rt lA 2 — « 2 



-a 



wo die Wurzeln positiv zu nehmen sind. 



Ebenso ist in allen Punkten des Einsprungs von der Tiefe // 



X< — v<\, 



daher f(v) überall reell, und demzufolge 



A= «ü=* f — L__ i-HYJF* d „. (33) 



