STRAHLENFORMEN INCOMPRESSIBLER FLÜSSIGKEITEN. 181 



daher 



v|/ 1 + A (/ 1+XyJ 



__2_ 



/(l+A)(l+Av 1 )-l/"(l : -il)(-l--^i) 



Für v x =0 ergeben sich als Coordinaten des grössten Einsprungs 

 der freien Grenze 



a! = JL ( 1 +-T) + ^(*<iW- 1 )=^ 



2(1 — A) 2 2 



'^T-^+ü* 1 « +-¥ = »• 



Die Entfernung der Asymptote der freien Grenze von ihrem 

 Anfangspunkte ist 



y A = n - A + -| ; - (E 11 (A) - (1 - X) F' (X)), 

 daher 



^ = ~{fa (i)-(i -;,)F i a)). 



Endlich ist die Länge der Wand 



l-x r (l+ÄyT^vVv 





J(l+*/)(A+t;)vV-A s 



Wir berechnen dieses Integral, wie folgt. 



Es sei 



- X r dv 



& Ja 



k J (l+v)(X+v)\ r V 2 -^' 



1 



h = ü > 1 ~ X f k/l — v^dv 



k J (1 +'v) (A +v) /v*^P ' 

 dann hat man 



fc = Äj + /?„, . 



