STRAHLENFORMEN INCOMPRESSIBLER FLÜSSIGKEITEN. 



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+ Ü. 



9 



2(l+a) r (l+fe/l -v 2 )dv 



'-/; 



ft ^(a-^)(l+v)/A 2 -t' 2 



wo die Wurzelzeichen positiv zu nehmen sind. 



Der Anfangspunkt der freien Grenze liegt von der Quer- 

 wand g in einer Entfernung 



x 1 



t==Jf(v)dv — jf(v)du; 



lim. e ± =0 ; lim. — = 1 . 



Sa 



Fig. 9. 



Da man nämlich die Strömung im Unendlichen längs der 



Linie 



lim. (£>=. — oo = const. 



durchzuqueren hat, so ergiebt sich für den Grenzübergang aus der 

 Substitution (25 b) (pag. 171) 



r 1 = £2 = (l-a)e 2 . 



Man findet leicht 

 -x 



t=if{v)dv + - 



-i 



-l 



2(1 + 





vdv 



k J (au- 1) (v+ 1) /l -AV 2 

 +i 



