3*2 ALOIS SCHULLEE. 



folglich 



4w 

 2m 



Der Versuch gibt z. B. 



s 1= =12c; s 2 =52c; s 3 =94c; * 3 ** =2-05, 



woraus folgt, dass bei gleicher Entfernung ;• das Trägheitsmoment der Masse 

 proportional ist. 



Eine zweite Versuchsreihe zeigt den Zusammenhang mit der Ent- 

 fernung. Man gebe die Massen 2m auf jeder Seite in die halbe Entfernung 



v 



— ; der entsprechende Weg sei s 4 , dann ist 



G K-sJ = 4- im (-J-) 



woraus folgt, dass bei gleicher Masse das Trägheitsmoment dem Quadrat der 

 Entfernung proportional ist. 



Bei diesen Versuchen übt die Reibung, insofern sie constant ist, kei- 

 nen störenden Einfiuss aus, da sie nur die Kraft G ein für allemal vermin- 

 dert. Auch der Umstand ist ohne Belang, dass die Massen m nicht linear 

 sind, denn ihre auf die Schwerpunktsachse bezogenen Trägheitsmomente 

 sind in T enthalten, welches eliminirt ist. Ebenso ist die lebendige Kraft 

 der Masse von G im Momente der Arretirung constant. Hingegen variirt 

 der Luftwiderstand, der aber im Interesse der Einfachheit nicht eliminirt 

 wurde. 



Es möge erwähnt werden, dass die Formel T — x -f- mr 2 , wo x das 



Trägheitsmoment in Bezug auf eine durch den Massenmittelpunkt gelegte, 



der gegebenen parallele Achse bedeutet, aus der Grundformel mr* auch ohne 



Rechnung abgeleitet werden kann. Denn es sei der Schwerpunkt o eines 



Körpers in der Entfernung r von der Drehungsachse 0. In o befindet sich 



eine zur Drehungsachse parallele Achse, welche mit der Drehungsachse fest 



verbunden, um welche aber der Körper frei beweglich sei. Wirkt dann eine 



Kraft, welche um die Winkelgeschwindigkeit cj hervorruft, so ist die 



w 2 

 Energie der Bewegung offenbar -g~ mr s ; denn auf tn wirkt die treibende 



