90 ALOIS SCHULLER. 



Convex-concave Linse. 



7. Wir betrachten nun die convex-concave Linse, bei der die 

 convexe Fläche collectiv, die concave dispansiv wirkt. Wir können 

 diesen Fall zusammenfassen mit dem Falle, in welchem das Sy- 

 stem aus einer Sammellinse und einer Zerstreuungslinse besteht, 

 wie bei der achromatischen Linse und dem Galilei'schen Fernrohr. 



Ist der collective Theil nach vorne gerichtet, so muss man 

 in den Formeln I und LT das Vorzeichen von f. 2 in das negative 

 verwandeln, wodurch 



+ w ' - ~ ti 



wird. Zur Entscheidung des collectiven oder dispansiven Cha- 

 rakters genügt es, den Fall zweier Linsen zu betrachten, das 

 Resultat kann unmittelbar auf die einfache Linse übertragen 

 werden. In Betreff des Vorzeichens der Brennweite gilt: 



> ° > 



f=oo je nachdem d -\- / 2 == f x . 



<■ 



Wir wollen nun zwei Fälle unterscheiden. 



a) Im ersten Falle sei f 2 > f t , was bei einem achromatischen 

 Linsenpaar (Sammellinse) und bei einer einfachen Linse zutrifft, 

 die in der Mitte dicker ist, als an den Rändern. Von einem sehr 

 entfernten Gegenstande erhält man dann die folgenden Bilder. 



Sind die beiden Linsen dicht neben einander, so überwiegt 

 die Sammellinse, das System ist daher collectiv. 



Entfernt man nun die Linsen von einander, so bleibt das 

 verkehrte Bild anfangs reell, bis es die hintere Fläche der zweiten 

 Linse erreicht. Entfernt man die Linsen noch weiter, so zeigt 

 sich stets ein virtuelles Bild, da die Zerstreuungslinse das von 

 der ersten Linse stammende reelle Bild stets in ein virtuelles 

 verwandelt. — In verkehrter Lage ist das Bild immer reell. 

 Denn das von der Zerstreuungslinse herrührende virtuelle Bild 

 liegt schon im Falle d = ausserhalb des Brennpunktes der 

 Sammellinse, was umso mehr zutrifft, wenn d von Null ver- 

 schieden ist. 



