RICHTIGE UNTERSCHEID. D. COLLECT. U. DISPANS. OPT. SYSTEME. 91 



Obige Formel liefert bei jeder Entfernung der Linsen eine 

 positive Brennweite, man siebt also aucb hier, dass das Vorzeichen 

 der Brennweite den Charakter des Bildes nicht wiedergiebt. 



b) Ini zweiten Falle sei f 1 > f 2 , was dem Galilei'schen Fern- 

 rohr sowie einer einfachen Linse entspricht, die an den Rändern 

 dicker ist als in der Mitte. 



Während die Linsen dicht an einander liegen, überwiegt die 

 Zerstreuung. Entfernt man die Linsen von einander, so wird bei 

 parallel einfallendem Lichte die Divergenz der austretenden 

 Strahlen immer geringer, bis bei d = f x — f % die teleskopische 

 Einstellung erfolgt. Sobald man diese überschreitet, werden die 

 austretenden Strahlen convergent, es erscheint also ein reelles 



Fig. 6. 



Bild. Entfernt man die Linsen noch weiter von einander, so 

 rückt das Bild immer näher an die Zerstreuungslinse, bis es die 

 hintere Fläche erreicht und verwandelt sich dann wieder in ein 

 virtuelles. 



In verkehrter Lage des Systems zeigt sich dieses anfangs 

 ebenfalls als dispansiv, wird bei wachsendem d teleskopisch, und 

 darüber hinaus beständig collectiv. 



Der Unterschied, der bei der Umkehrung des Systems zur 

 Geltung kommt, rührt von der unsymmetrischen, einseitigen 

 Lage der Hauptebenen her, sowie auch die soeben besprochenen 

 Veränderungen der Bilder mit dem Wandern der Hauptebenen 

 zusammenhängen. Diesbezüglich ist in den Fig. 6 und 7 die 

 Lage des zweiten Hauptpunktes P' und des zweiten Haupt- 

 Brennpunktes F' angedeutet. 



