UEBER DAS SPECTRUM DER HIMMELSKÖRPER. 129 



Das Superpositionsspectrum der Himmelskörper. 



Wir denken uns einen aus idealem Gase bestehenden kugel- 

 förmigen .Weltkörper, dessen Materie in concentrischen Schichten 

 gehäuft, ist. Der äussere Radius der Kugel betrage r, und All- 

 gemeinheit halber werde ein innerer kugelförmiger Kern mit dem 

 Radius r angenommen, der fest, flüssig oder ganz leer sein 

 möge. Wäre ein solcher Kern nicht vorhanden, so ist r = 0, 

 und alle mit dem Index o auf die Oberfläche dieses Kernes be- 

 zogenen Grössen gelten einfach für den Mittelpunkt der Kugel. 



Fig. 1. 

 Gang eines Lichtstrahles im Innern der Gaskugel. 



Es sei (Fig- 1.) C der Mittelpunkt der Kugel, das Auge 

 des Beobachters. Die Punkte N~ und N' liegen auf der Ober- 

 fläche einer Kugelschale mit den Radien r, r', innerhalb welcher 

 Dichte und Brechungsindex des Gases merklich constant sind. 

 Bedeutet n, n in den besagten Punkten den absoluten Brechungs- 

 index, i, i',f,f Einfalls- und Brechungswinkel, so hat man 



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und aus dem Dreiecke NCN': 



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Mathematische und Naturwissenschaftliche Berichte aus Ungarn. X VII. 9 



