ITEBER DAS SPECTRUM DER HIMMELSKÖRPER. 131 



durch vorhergegangene Laboratoriumsversuche diese zusammen- 

 gehörigen Grössen bekannt seien. Demnach gilt: 



y • E' — — u' A 



und in einem andern Zustande 6,s, dem die Parameter J,[i ent- 

 sprechen: . -2 



- E = ^^(r + ft 2 ) 2 > 



wobei die Elemente ^/', t u/ und .//, /* mit einander durch die beiden 

 Parametergleichungen verknüpft sind. Die erste lautet 



wobei D die DRAPERsche Zahl, eine absolute Constante bedeutet. 

 Ist weiter S die Entropie* des Gases, also 



S = cJ-(-^) : 



wobei c v die specifische Wärme bei constantem Volumen und % 

 das Verhältniss der speciiischen Wärmen bei constantem Drucke 

 und constantem Volumen bezeichnet, so hat man laut der zweiten 

 Parametergleichung 



log • S'= log • [S] + 0,684 1922 log .£. + *, (^) 2 + x 4 (^f + • • 

 log . S = log • [S] + 0,684 1922 log • £ + * 2 (£) 2 +k 4 (£)* + • • 



aus welchen [$] eliminiert werden kann. Insofern für ft = m die 

 Grösse [$] durch die Entropie des absolut schwarzen Körpers 

 ausgedrückt werden kann, wird auch diese Grösse von der Stoff- 

 beschaffenheit unabhängig und kann ein für allemal bestimmt 

 werden. In allen diesen Gleichungen bedeutet m die Wellenlänge 

 der Maximalintensität eines mit dem gegebenen Körper gleich- 

 temperierten absolut schwarzen Körpers, das wegen der Beziehung 



m 8 = K, 



wobei K eine absolute Constante ist, mit der absoluten Tem- 

 peratur zugleich gegeben ist. 



Mit Hülfe der beiden Parametergleichungen kann aus dem 

 Spectrum (A,[i) der Zustand (ß,s) der Lichtquelle berechnet werden, 



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