UEBEE DAS SPECTRUM DEE HIMMELSKÖRPER. 



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ihrem tiefsten Punkte je eine Kugelschale berühren. Ist die 

 Intensität im Punkte M in der Mittelpunktsentfernung r per Vo- 

 lumeneinheit E, so ist die in einem um diesen Punkt gelegten 

 Prisma von der Basis df und der in den Strahlengang fallenden 

 Höhe dg = NN' herrschende Inteusität 



(i— «y? 



dfE 



(4) 



hieb ei braucht, da das Element dg auf der Basis df, die in 

 unserer Zeichnung MN zur Projektion hat, senkrecht steht, die 

 etwaige Abhängigkeit vom Emanationswinkel gar nicht in Be- 

 tracht gezogen zu werden. Diese Abhängigkeit fällt im vor- 

 liegenden Falle schon deshalb weg, weil man es mit einem Gase 



Fig. 2. 

 Elementarintensität einer glühenden Gaskugel. 



zu thun hat, dessen jede einzelne Molekel als Lichtquelle auf- 

 gefasst werden kann. Bei festen Körpern müsste der Ausdruck 

 allerdings noch mit d> (s) = sin e multipliciert werden, wenn s 

 den Winkel bezeichnet, unter welchem der Lichtstrahl die Kugel- 

 fläche verlässt. 



Das Oberilächenelement df kann leicht bestimmt werden. 

 Treffen in dem Auge zwei unendlich nahe Strahlen unter dem 

 Winkel ty und t^ -\- dil> die Axe CO, so berührt der letztere eine 

 um dr höher gelegene Kugelschichte im Punkte N. Nach (3) 

 besteht nun, da in diesem Falle £ = ist: 



m = Rsmil> } (5) 



woraus dr als Funktion von d tjj berechnet werden kann, wobei 

 nur zu bedenken ist, dass r implicite auch in n vorkommt. 



