134 R. VON KÖVESLIGETHY. 



Beschreibt man nun mit dem Radius M P = r sin v einen 

 auf die Axe C senkrechten Kreis, so entsteht ein Kegelmantel 

 mit der Oberfläche 



df == -2itr sin vdr . . . . * . . (6) 



innerhalb deren die Intensität in jedem Punkte dieselbe ist und 

 deren jedes Element dem Lichtstrahle gegenüber gleich gelegen 

 ist. Hierin ist dr durch (5) in der Form 



ndr -\- r-j- : dr= B cos i}>dil> (7) 



auszudrücken- 



Unter Beibehaltung von unendlich kleinen Grössen erster 

 Ordnung und da E 



cc 



durch die Emission des absolut schwarzen Körpers ersetzt werden 

 kann, erhält man aus (4): 



i= — 2vtrel-(ß. — a) sinvdgdr, .... (8) 



als Intensität des durch den Punkt M gehenden unendlich schmalen 

 Ringes, die jedoch wegen der Absorption auf dem Wege MA 

 noch bedeutend modificiert wird. 



Wäre auf diesem ganzen Wege Temperatur und Dichte con- 

 stant, so wäre der ganze Ausdruck einfach mit (1 — cc) ? zu mul- 

 tiplicieren, wenn g die Länge des Bogens MA bedeutete. In 

 jedem Punkte desselben ist jedoch der Absorptionscoefficient ein 

 anderer, und daher muss richtiger (1 - — A)' geschrieben werden, 

 wo A einen zwischen den Grenzen g = und g = g geeignet 

 gewählten Mittelwerth darstellt. Laut des Schichtensatzes hat 

 man hiefür 



(1 — A)s = (1 - «j)*5.(l - <g d - • (1 — «»)**., 



wenn a 1} cc 2 . . a m die auf den einzelnen Wegelementen dg l7 dg 2 .. dg m 

 gültigen Absorptionscoefficienten sind, und wenn, wie natürlich 

 S = dSi + dg 2 -\- . . + dg m . 

 Stetige Aenderung angenommen ergiebt die Gleichung 



g 



l.(l-Ay=ß.(l-u)dg, :• . . . (9) 



