136 E. VON KÖVESLIGETHY. 



Strahles gegen die Oberfläche des Kerns, so muss die Intensität 

 noch mit sin £ multipliciert werden, und man hat für die aus 

 der Kugel austretende Lichtmenge 



J = 2 str* e' (1 — (1 — aj) fsinvsms ~ e{* ' (1 ~ a)d? di<, (12 ) 







da r Q ,e',a',h für den Kern constant bleiben. ip bedeutet den 

 scheinbaren Halbmesser des Kernes, also wie früher 



sin 4> = ± : (13) 



und das Integral nach g ist ron der Oberfläche des festen Kernes 

 bis zur äusseren Oberfläche der Kugel auszudehnen. Der Zusammen- 

 hang zwischen £ und ij> ist durch (3) gegeben, insofern 



cos £ o" = nr sin ^ • ' • • • ■ • ( 14 ) 



ist, wobei r ,n als für die Oberfläche des Kernes geltend, con- 

 stant sind, v und g kann durch £ und ^ ausgedrückt werden, 

 wenn man sich auf die Gleichungen (2) und (3) beruft. 



Abgesehen von der Verminderung durch die Entfernung ist 

 nun die in sichtbare Lichtmenge J -f- J . 



Die allgemeine Auswerthung der complicierten Integrale 

 dürfte kaum möglich sein; im besten Falle lassen sich unend- 

 liche Reihen aufstellen, deren Coefficienten von andern Grössen 

 abgesehen noch Functionen der Wellenlänge sind, welche in cc 

 und e steckt. Die oben abgeleitete Intensität bezieht sich also 

 nur auf homogenes Licht; die Intensität des Mischlichtes erhält 

 man, wenn man die Ausdrücke (10) und (12) noch mit dl mul- 

 tipliciert und zwischen den Grenzen X x und 2 2 integriert, falls 

 das das Spectrum auffangende Agens zwischen den besagten 

 Grenzen empfindlich ist. 



Eine weitere Erschwerung des Problems kommt daher, dass 

 das in v und g auftretende Radical einer besonderen Untersuchung 

 bedarf, je nachdem circulare Refraction möglich ist, oder nicht,, 

 dh. je nachdem der Wurzelausdruck in der ganzen Gaskugel reell 

 ist, oder aber zonenweise imaginär werden kann. Im ersteren Falle 

 gelangt ein jeder Strahl aus dem Innern der Kugel in den Welt- 



