142 R. VON KÖVESLIGETHY. 



wenn man die Constante so bestimmt, dass der Drnck an der 

 Oberfläche Null werde. Aehnlich wird die Temperatur 



9i 



yi (V 2 — r l ) 



Natürlich, giebt es auch Abweichungen vom isentropen Zu- 

 stande, welche auf einer vorgeschrittenen Stufe der Entwickelung 

 bis zur Herstellung des isothermischen Zustandes gehen können. 

 Die Gleichung dieses Zustandes ergiebt sich aus (23), wenn p 

 mit Hülfe des BoTLE-GrAT-LusSAc'schen • Gesetzes eliminiert und 

 6 als constant betrachtet wird. Man erhält so 



cl 2 s . 2 ds 1 /ds\ 2 , ±Tti\g x 2 „ 



dr* ' V ~dr ~~ 7 \&r) <~ MgBd S ' = > 



oder indem man 



setzt: 



s 



00* ^— = z 



d*z , 2 dz 1 /dz\ 9 .99 ~ 



J—> H — 1 (i-) + £0"= o» 



dx- ' x dx z \dxj ' - L1 7 



wobei wieder 



11 MgBd 



genommen wurde. Zwischen den Constanten des isothermen und 

 isentropen Zustandes besteht die Beziehung 



h 



Tt = 



Integration der Zustand.sgleich.ung des isentropen 

 Gleichgewichtes. 



Die Gleichung (30) lässt sich in geschlossener Form nur 



für wenige Specialwerthe der Zahl n = j — r integrieren. Je liegt 



als Verhältniss der beiden speeifischen Wärmen zwischen den 

 Grenzen 1 und 5 / 3 und hängt theoretisch nur von der Anzahl 

 der in der Molekel vorhandenen Atome ab, derart, dass in einer 

 m- atomigen Molekel 



k = - — 7—-, also n = m -+- — 

 2 m -j- 1 ; '2 



wird. Allgemeiner, und ohne die Giltigkeit der Gleichung (30) 



