144 R. VON KÖVESLIGETHY. 



■\-^-\ = sein, wie dies entweder aus der Gleichung (30) oder 



aus (37) gefolgert werden kann, insofern auch die Schwere im 

 Centrum verschwindet. 



Für kernlose Gaskugeln bleibt also noch eine dritte Be- 

 dingung zu erfüllen, welche, da die beiden Constanten durch die 

 Grenzbedingungen schon bestimmt sind, den Wrrth der. Grösse 

 q- beeinflusst. Man findet so, dass in den beiden abgeleiteten 

 Integralen a priori J3 = sein muss; die Mittelpunktsbedingung 

 liefert für beide Fälle A = 1 , und die Oberflächenbedingung 

 fordert für n = : q 2 = 6, für n== 1 dagegen q = it. 



So wird q vollkommen unabhängig von den Dimensionen 

 der Gaskugel und dem thermischen Zustande ihres Mittelpunktes, 

 und erscheint rein durch w, also der molekularen Zusammen- 

 setzung des Gases, gegeben, so dass für alle gasförmigen Welt- 

 kugeln, deren Molekeln aus der gleichen Anzahl von Atomen 

 zusammengesetzt sind, 



c p aS 



constant ist. Führt man wieder den Druck ein, so fällt auch c p 

 weg, und man hat schliesslich: 



r = ^S ' (n + l)p ( 40 ) 



Man kann sich leicht überzeugen, dass dieses q auch während 

 der ganzen Entwickelung des Weltkörpers dasselbe bleibt. 



Von constanten Factoren abgesehen ergiebt sich dieselbe 

 Gleichung, wenn man in (23) einen beliebigen Zusammenhang 

 der Grössen p und s voraussetzt. Es folgt hieraus: in ihrer 

 ganzen Masse gasförmige Weltkörper bilden keine Individuen, son- 

 dern nach der Art ihres Gleichgewichts und ihres molekularen Auf- 

 baues zu beurth eilende Glossen. Ist aber nur der geringste feste 

 Kern vorhanden, so kann q 2 jeden beliebigen Werth annehmen. 



Diesen Satz fand zuerst für homogene Flüssigkeiten Zöllner, 



für den isothermen Zustand sprach ihn A. Ritter aus. 



Setzt man .... 



8 = xy (41) 



so wird aus (30) die einfache Gleichung 



