UEBER DAS SPECTRUM DER HIMMELSKÖRPER. 



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Jetzt bereitet das Radical 



r 1 yn 2 x 2 — 7 — 2 



keine Schwierigkeiten mehr, selbst nicht im mittleren Theile der 

 Kugel, nur muss die Integration nach x geeignet angeordnet werden. 

 Da. der Lichtstrahl im Innern der Kugel symmetrisch ver- 

 läuft, so kann das Integral (10) geeignet transformiert werden. 



Fig. 7. 

 Elementarintensität einer leuchtenden Gaskugel. 



In den um den Berührungspunkt P (Fig. 7) symmetrisch ge- 

 legenen Punkten M und N ist die Intensität dieselbe, jedoch ent- 

 spricht derjenigen in N eine grössere Extinction. Die Intensität 

 im Punkte M ist daher mit einer Potenz von e zu multiplicieren, 

 deren Exponent ist 



l ■ (1 — a) dx 



-s-sm 2 ib 

 r\ 



während der Exponent des e- Factors in N 



(*) 



l ■ (1 — a) dx 



ir 



+ 



sin- ip 



(x) 



l ■ (1 — a) dx 



B 2 . , 

 -_- sm-ip 



n 



(86) 



(87) 



ist, wenn unter (x) die Wurzel der Gleichung 



x> 



nx = — sin ip (88) 



r i 



verstanden wird. Ausserdem mag noch der vom Berührungspunkt 

 aus gezählte Polarwinkel eingeführt werden, der durch 



Mathematische und Naturwissenschaftliche Berichte aus Ungarn. XVII. 11 



