162 E. VON KÖVESLIGETHY. 



(r) (*) 



-■ I — ' = = sin ip I — = 



J r yn*r 2 — f »i / l/ 



r .J x y W 2 £C 2 



= ( 89 ) 



5- sin 2 if> 



gegeben ist. 



Demzufolge wird die Gleichung (10) etwas einfacher: 



(x) . X 



VA ? fl-{\—a)d; l Cl-(l — a)d: 



J = — 2 % f fr sin v e l • (1 — a) e 1 \e {x) -f 



v 



X N 



~Cl-{l — (X) d; 



+ eW y ( /g dr. (90) 



Die Symmetrie hört natürlich in Himmelskörpern mit cen- 

 tralem Kerne für alle x auf, welche kleiner als x sind, daher 

 innerhalb des Kernes zu liegen kommen. In der zwischen Kern 

 und Auge gelegenen Gasschichte gehört aber zu jedem g nur ein 

 einziges x, was die Rechnung erleichtert. 



Mit den beiden asymptotischen Strahlen braucht nicht be- 

 sonders gerechnet zu werden, da diese, wegen lim g = 00, das 

 Spectrum des absolut schwarzen Körpers geben. 



Ob endlich circulare Refraction vorhanden ist, das lässt sich 

 erst entscheiden, wenn y als Function von x gegeben ist. Dürfte 

 man von dem singularen Integrale ausgehen, so wäre das Minimum 

 der Gleichung (85) durch 



(x) = V ■ 12 (n\ — l)iö 



gegeben, Circularrefraction wäre also vorhanden, sobald 



1 < »5 < 1,001 440 

 wird. 



Viel grössere Brechungsindices fordert die für y gegebene 



Zahlenreihe. Schreibt man kurz für 



x= 01 0-2 0-3 0-4 0-5 0-6 0-7 0-8 0-9: 



£ = 1-554 0-688 0-071 —0-172 —0-185 —0-132 — Ü-077 —0-035 —0-010, 



so kommt 



N' = x(2 +'(^ — 1)0). 



Ein Minimum kann daher nur für x > j erwartet werden und 

 beansprucht wenigstens einen Brechungsindex nl > 17. Da in 



