168 E. VON KÖVESLIGETHY. 



der Fixsterne studierte, die ich aber, als noch lange nicht zeit- 

 gemäss, wieder fallen lassen zu dürfen glaubte. 



Wir denken uns einen gasförmigen, sphäroidischen Himmels- 

 körper, der mit Axendrehung begabt, sonst aber äusseren Kräften 

 nicht unterworfen ist. Im Mittelpunkte desselben nehmen wir 

 ein rechtwinkliges Coordinatensystem an, dessen Z-Axe mit der 

 Drehungsaxe, dessen X Y Ebene mit der Aequatorebene zusammen- 

 fällt. Der Weltkörper mag entweder seiner ganzen Masse nach 

 gasförmig sein, oder, aber er kann centralen Kern besitzen, der — 

 wie bei den Planeten — dichter, oder der — wie bei manchen 

 Nebelflecken — weniger dicht ist, als die umgebende Gashülle. 

 Jedenfalls mag aber — obgleich nur wegen Vereinfachung der 

 Rechnung — angenommen werden, dass der Körper barycentrisch 

 sei. Wesentlich ist diese Einschränkung nicht, doch aller Wahr- 

 scheinlichkeit nach genügend begründet, insofern nach Ana- 

 logie der Sonne Fixsterne mit grosser Abplattung kaum zu er- 

 warten sind. 



Unter diesen Voraussetzungen sei g x und g die Beschleuni- 

 gung der Schwere an der Oberfläche des Sternes und der Erde,, 

 u das Verhältniss der Schwere in der Entfernung r vom Centrum 

 des Sternes und an dessen Oberfläche. Sei s weiter die Schwere 

 des Stoffes per Volumeneinheit an der Erdoberfläche gemessen 

 und p der Druck, beide in der Entfernung r vom Sterncentrum. 

 Bedeutet noch ra die Winkelgeschwindigkeit, also 



co= T , ........ (1) 



wo T die Dauer der Axendrehung ist, so bestehen die folgenden 



Gleichungen: 



dp 



d'x g 



£ — £(*•*—■*) ■ • ■ ■ • >) 



dp ss 



dz (J JX r y 



und nach dem NEWTON'schen Gesetze für barycentrische Körper: 



mr\ 



S ( X V, \ 



= — ~g [9iu 7 — n-x) 



