174 R. VON KÖVESLIGETHY. 



Es folgt hieraus für (20) 



sin q (1 — a)~ 1/s 3co 2 r 2 



-^ V- = i A- imd q(l — a)-/> = 7t, (22) 



2(1 — ä) _% S - V o 



oder nach Elimination von q: 



sin,(l-^ = __3^|_ _ ? ; 



Ä (i _ a )-i Ä c j.^ e o 



oder nur die erste Potenz von a beibehaltend: 



3(» 2 r? 



« = - — J-, -. (24) 



welcher Ausdruck bis auf die nur von w ; also auch von h abhängige 

 Constante mit (19) identisch ist. Für n = betrug dieser Factor 



3 



0,25, in dem jetzigen Falle wird er — ^ = 0.304. 



Man ist nun wohl berechtigt, ganz allgemein zu schreiben 



9 9 



wenn die Constante K eine bei isentropem Gleichgewichte nur 

 von dem Verhältnisse der beiden specifischen Wärmen abhängige 

 Grösse bedeutet. Allgemeiner könnte man sagen, dass K nur von 

 der Art des thermischen Gleichgewichtes der Weltkugel abhänge. 

 Bei beliebigem n kann deren Werth nur durch numerische Aus- 

 rechnung der Gleichungen (8) angegeben werden. 



Die zweite der Gleichungen (17) und (22) enthält eine inter- 

 essante That sache, welche schon dadurch ausgesprochen ist, dass 

 die eine der beiden nothwendigen Grenzbedingungen des Problems 

 die Bestimmung der willkürlichen Constanten besorgt. Ist näm- 

 lich co und a der Null gleich, so nimmt g 2 einen vorgeschriebenen, 

 nur von dem Verhältniss der beiden specifischen Wärmen ab- 

 hängigen Werth an. In ihrer ganzen Masse gasförmige Welt- 

 körper bilden daher ihrem Zustande und ihren Dimensionen nach 

 nicht Individuen, sondern ganze Classen, deren Charakteristik nur 

 von der Art des thermischen Zustandes und dem Verhältniss der 

 beiden specifischen Wärmen, also auch der molecularen Zusammen- 

 setzung des Gases abhängt. Dieser dem Gesagten nach in der 

 Gleichung (9') ausgesprochene Satz, den ich in der mehrfach er- 



« = ^3; ....... (25) 



