UEBER DIE AXENDREHUNG DER FIXSTERNE. 175 



wähnten Abhandlung* abgeleitet, ist für einen speci eilen Fall 

 schon von Zöllner ausgesprochen und für den isothermen Zu- 

 stand von Ritter behauptet worden. 



Besitzt der Himmelskörper Axendrehung, so ist zwar nicht 

 q selbst, immerhin aber den erwähnten zwei Gleichungen zufolge 



q (1 — a)V» = constant, (26) 



was mit Rücksicht auf (9') auch in der Form 



^ (1 — a)V. = const. (26 r ) 



Vp 



geschrieben werden kann. Es bilden also auch rotierende Himmels- 

 körper keine Individuen, sondern nur Classen, und es scheint, 

 dass der Abplattungsexponent von dem Werthe von n, der mole- 

 cularen Zusammensetzung des Stoffes unabhängig ist. 



Der Ausdruck (25) der Abplattung kann leicht so umgeformt 

 werden, dass darin nur mechanisch definierte Werthe vorkommen. 

 Bedeutet v das Volumen der Masseneinheit, so kann die durch 

 dieselbe aufgenommene Wärmemenge durch die Gleichung 



dQ = c p dd — vdp (27) 



ausgedrückt werden. Betrachtet man den Körper auch weiter als 

 barycentriseh, so besteht die hydrodynamische Grundgleichung in 

 der Form: 



vdp = — g -udr, (28) 



was — isentropen Zustand vorausgesetzt — in die vorhergehende 

 Gleichung eingeführt, ergiebt: 



= Cp d0 + ^ udr. (29) 



Ist die Temperatur im Centrum der Kugel 6 und an der 

 Oberfläche, so ist 



c«0 n = — / udr 



9 



I udr, ■ ■ ■ ■ ■ • (30) 



wobei jedoch das Integral nur dann berechnet werden kann, wenn 

 die Massenvertheilung im Innern des Körpers bekannt ist. Das 

 würde die Integration der Zustandsgieichung (8) nöthig machen, 



Ueber das Spectruin der Himmelskörper. S. oben pag. 14L 



