288 ALOIS SCHULLER. 



vorwiegend durch den Austausch zwischen benachbarten Körper- 

 theilen, also durch Leitung, befördert wird, ähnlich wie es wahr- 

 scheinlich im sogenannten positiven Licht der GEissLER'schen 

 Röhren der Fall ist. Ich meine, dass man da nicht mehr von 

 Kathodenstrahlen sprechen kann, dass man also diese Bezeichnung 

 auf die strahlenförmige Ausbreitung beschränken sollte. Dasselbe 

 gilt von der Ausbreitung des Lichtes in trüben Medien, wo die 

 Bezeichnung als Strahlen ebenfalls nicht zutreffen würde. 



Unsere Auffassung giebt auch darüber Aufschluss, weshalb 

 von den durch Kathodenstrahlen getroffenen Gefässwänden immer 

 divergente Kathodenstrahlen ausgehen. Die anprallenden negativ- 

 elektrischen Theilchen der Kathodenstrahlen verursachen auf den 

 getroffenen Stellen des Glases locale Ladungen, welche sich wegen 

 der geringen Leitfähigkeit und der kurzen Ladungszeit auf sehr 

 kleine Flächen beschränken, die resultierenden Kathodenstrahlen 

 werden sich also gerade so nach allen Richtungen ausbreiten, als 

 wenn die Entladung aus einzelnen Spitzen erfolgen würde. Das 

 auffallende, die Ladung bewirkende Theilchen selbst dürfte dabei 

 dem regelmässigen Reflexions-Gesetz gehorchen, welches durch die 

 elektrischen Kräfte wohl nur wenig verändert wird, während die 

 materiellen Bestandtheile der übrigen Kathodenstrahlen von dem 

 auf der Glasoberfiäche condensierten Gase geliefert werden. Ein 

 Theil der auffallenden Elektricität bleibt wohl am Glase haften, 

 der Rest vertheilt sich auf eine grössere Zahl materieller Theilchen, 

 daher muss die Geschwindigkeit der divergent reflectierten Ka- 

 thodenstrahlen wesentlich geringer sein, als die der einfallenden. 

 Aus alledem ist zu schliessen, dass es zur Erklärung der divergent 

 reflectierten Kathodenstrahlen nicht nothwendig ist, die Glasober- 

 fläche als rauh zu betrachten, dass sich vielmehr auch eine voll- 

 kommen glatte Oberfläche wie eine vollkommen rauhe verhalten 

 müsse. 



Die Existenz der von der Glasoberfläche sich lostrennenden, 

 die divergenten Kathodenstrahlen liefernden Gasschichten folgt 

 unter anderem daraus, dass nach dem Erhitzen des Glases die 

 Entladungen leichter erfolgen, und dass die Luftpumpe mehr Gas 

 befördert, als vorher. Es sei hier gelegentlich bemerkt, class von 

 Kathodenstrahlen vorher getroffenes Glas schwach leuchtet, während 



