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in welchem sie versetzt wurde, schon verschwindend klein ist, 

 ferner bedeutet E die Elastizitätsconstante , deren Werth bei 

 weichem Eisen 1,8 • 10 12 c. g. s. ist. 



Dieser, sich nur auf schwaches Magnetisieren beschränkende 

 specielle Fall, abgesehen von den ständigen, steht im Einklänge 

 mit Maxwell's* allgemein geltenden Rechnungen, nach welchen 

 neben der magnetisierenden Kraft H und der magnetischen In- 

 duction B, die auf der Eisenkugel in Folge des Kraftraumes sich 

 zeigende Wirkung genau so ist, wie wenn ein gleichmässig ver- 



theilter hydrostatischer Druck von — Grösse, combiniert mit der 



7? TT 

 Grösse in die Richtung der Kraftlinien fallen und durch Zug- 



Spannung auf die Kugel wirken würde. 



Wenn also Px, Py, Pz die Componenten der resultierenden 

 Wirkung sind und wenn die Richtung des magnetischen Raumes 

 nach unserer Voraussetzung in die Richtung der Achse x fällt, 

 dann ist nach Maxwell's Berechnung: 



(1) 



Diese MAXWELL'sche Formel können wir auch auf die kreis- 

 förmige Platte und folglich auch auf die im 2. Punkte versuchs- 

 weise geprüfte Eisenscheibe anwenden. Der Ausdruck Px und 

 Py bleibt in diesem Falle unverändert, Ps aber wird = 0, wie 

 dies durch das Verfolgen des Ganges der citierten MAXWELL'schen 

 Rechnungen bewiesen werden kann. 



Auf ähnliche Weise kann der Ausdruck Px auf dünne 

 stangenälmliche Magnete angewendet werden, vorausgesetzt dass 

 Py = Ps = ist. Dies entspricht dem Falle der im 3. Punkte 

 geprüften Eisenfäden. 



Wir könneu also diese MAXWELL'sche Formel dazu benutzen, 

 um die Theorie der von uns geprüften Erscheinungen zu ent- 

 wickeln, und zwar auf die Weise, dass wir sie mit den Grund- 

 sätzen der Wärmetheorie in Verbindung bringen. In unserem Falle 



* Maxwell. Electricity and Magnetismus. § 642. 



