EINFL. D. MAGNET. AUF D. WARME LEITUNGSFÄHIGK. D. EISENS. 323 



können wir einen geschlossenen Kreisprozess ins Auge fassen, 

 wir können daher den ersten Satz mit Recht anwenden, aber 

 gleichzeitig können wir auch einen verkehrten Kreisprozess, und 

 so auch den zweiten Satz der Wärnietheorie anwenden. 



5. Erwägen wir zuerst den Fall der magnetisierten Weich- 

 eisenkugel. Es sei x die Länge der Stange, H die magnetisierende 

 Kraft und JB die entsprechende magnetische Induction von H. 

 Wenn /z die Permeabilität bei dem gegebenen Wärmegrad der 

 Stange und des in Rede stehenden Werthes von H ist, dann ist 

 nach der Definition ^ bekannt: 



B = liK ■ • ■■■". • • • • (2) 



Theilen wir nun die Wärmemenge dQ dieser magnetisierten 

 Stange mit, so werden in Folge dessen zweierlei Veränderungen 

 eintreten, es wird nämlich die Länge der Stange durch die 

 Quantität dx verändert und ihr Wärmegrad wird durch den 

 Werth d ebenfalls gehoben. 



Wenn bei der constanten Länge der Stange c die specifische 

 Wärme des Eisens ist und q jene Wärmemenge, welche man bei 

 einer gleichmässigen Temperatur der magnetisierten Stange mit- 

 theilen müsste, damit diese die Längenveränderung von der 

 Einheit erleidet, dann verbindet die beiden notierten Veränderungen 

 die folgende Relation: 



dQ = c • do -\- q • dx. ...... (3) 



Währenddem indessen die magnetisierte Stange die Längen- 

 veränderung dx erleidet, wird im Gegensatze, in der in ihre 

 Richtung fallenden Kraft Px 



d £ = Px • dx 

 oder aber in Folge von (1) und (2) 



dT>=(^ — ~)H*-dx (4) 



die äussere Arbeit vollbracht werden. 



Wenden wir nun auf unseren Fall nacheinander den ersten 

 und zweiten Satz der Wärmetheorie, mit Rücksichtnahme auf die 

 Ausdrücke (3) und (4) an. 



Wenn A das Arbeits-Aequivalent der Wärme und dV die 

 der Zustandsänderung entsprechende innere Arbeit ist, dann ver- 



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