76 GÖYZÖ ZEMPLEN. 



jedoch nicht ganz einwandfrei. Die Diflferentialgleichnngen der 

 Bewegung können nämlich nar bei solchen Bewegungen in brauch- 

 barer Form gelöst werden, wo die Flächen, auf welche sich die 

 Grenzbedingungen beziehen, durch je eine Grieichung darstellbar 

 sind. Dies ist aber bei Maxwells Versuchen nicht der Fall, 

 denn die beiden Grundflächen der Kreisscheiben (die Mantelfläche 

 kommt bei dünnen Scheiben kaum in Betracht) sind nur Teile 

 solcher durch je eine Gleichung darstellbarer Flächen, nämlich 

 Teile je einer Ebene. Maxwell verfuhr daher folgendermaßen: 

 er löste die Differentialgleichungen für den Fall, daß eine unend- 

 lich große planparallele feste Platte um eine zu ihren Grenzebenen 

 normalen Achse gedämpfte harmonische Schwingungen im Gase 

 vollführt, und berechnete hieraus das Drehungsmoment, welches 

 das Gas auf die um die Rotationsachse mit dem Radius der 

 Kreisscheiben aus der unendlichen Platte ausgeschnittenen beiden 

 Kreisflächen ausübt. Dieses Drehuugsmoment wurde von Max- 

 well zur Berechnung des Reibungskoeffizienten benützt: nun ist 

 aber dies keineswegs dasselbe, welches bei der tatsächlichen Be- 

 wegung von der inneren Reibung des Gases herrührt; die am 

 Rande der Scheiben stattfindende Bewegung ist nämlich ganz 

 verschieden von der Bewegung, welche bei einer unendlichen 

 Platte auf derselben Entfernung von der Rotationsachse auftritt. 

 Maxwell bemühte sich, seine Formeln durch Einführung 

 gewisser Korrektionsglieder mit der tatsächlichen Bewegung in 

 besseren Einklang zu bringen, selbstverständlich konnte dies nur 

 durch mehr oder minder berechtigte Vernachlässigungen geschehen. 

 Daß die am Rande der Scheiben auftretende Bewegung nicht so 

 unbedeutend von der bei Voraussetzung einer unendlichen Platte 

 sich abspielenden Bewegung differiert, daß diese Verschiedenheit 

 durch eine nur angenähert richtige Korrektion aufgehoben oder 

 sogar ganz vernachlässigt werden könnte, ist am besten aus den 

 Versuchen 0. E. Meyeks ersichtlich."^' Meyer erhält nämlich 

 aus denselben experimentellen Daten die Werte 0,00036 und 

 0,00019 für den Reibungskoeffizienten der Luft bei normalem 



* Pogg. Ann. 1865, Bd. 125, p. 177 und Wied. Ann. 1887, Bd. 32, p. 642; 

 0. E. Meyer, Die kinetische Theorie der Gase, II. Auflage, 1899, p. 182. 



