208 R. KÖYESLIGETHY. 



gesetzt werden mag*, kann man sicli damit begnügen, die Grröße 

 (t:-^ + - ^A aus beiden Grleichungen zu eliminieren. Man erhält so 



^^ = cg^(A--l)^, (9) 



und sucht man nur die zeitliche Änderung des im Mittelpunkte 

 der Kugel stehenden Teilchens, so kann ^ = 1 gesetzt werden. 

 Die Grenzbedingungen der beiden Differentialgleichungen, daß die 

 Oberflächentemperatur beständig Null zu sein hat, erscheint von 

 selbst erfüllt, insofern beide Seiten der vorstehenden Gleichung 

 mit einer positiven Potenz von y multipliziert waren. 



Führt man mit Hilfe von (5) die Kontraktionsgröße m ein, 

 so erhält man 



dm c .. ^^ o So j am cq^ 1 ..^s 



-TT = T (''■ — 1)5 ^TT j oder -^T = A ^^> (1^) 



dt 4 ^ ^^ 1 |)o ' dt 4Cj, t^§o ' ^ ^ 



worin sich r, '3^0, :p07 §o ^^^^ *-^®^ Anfang der Zeitzählung t = 0, 

 oder m = 1 beziehen. 



Hätte man es nur mit Wärmeleitung zu tun, so müßte laut 

 der kinetischen Gastheorie 



c = 1,53 c„'); 



gesetzt werden, wenn iq den Koeffizienten der inneren Reibung 

 darstellt. Dieser ist nicht konstant, sondern irgend einer zwischen 

 % und ^/^ liegenden Potenz der absoluten Temperatur proportional, 

 mag aber hier, da c auch noch andere ihrer Abhängigkeit nach 

 von der Temperatur unbekannte Wärmeübertragungen enthalten 

 könnte, einfach als konstant behandelt werden. Dann lautet das 

 Integral der Gleichung (10): 



wonach die Kontraktion mit der Zeit gleichförmig wachsen würde, 

 und zwar um so langsamer, je größer c^, r, %, und je kleiner q^, 

 also je größer auch /. ist. Unter sonst gleichen Umständen 

 schrumpfen also aus einatomigen Gasen bestehende Himmelskörper 

 am langsamsten. 



* Über d. Spektrum der Himmelskörper. Diese Berichte XVII. Bd. 1899. 



