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Ziehung der inneren Wärme Q einer gasförmigen Weltkugel zu 

 dem auf sich selbst bezogenen Potential V einmal für jeden be- 

 liebigen Grleichgewichtszustand der Gaskugel, das anderemal für 

 jenen Zustand aufgeschrieben werden kann, für welchen 



~ = const. 



ist. Der erstere Ausdruck lautet 



V 



Q 



= 3(/.'-l), (15) 



der letztere dagegen 



e-|*(2S-^^ (16) 



wemi M die Masse der Gaskugel, r deren Radius, T und a Masse 

 und Radius der Erde, g die Schwerebeschleunigung auf der Erd- 

 oberfläche bedeuten. 



Aus den. beiden vorstehenden Gleichungen erhält man leicht 



welche jedoch jetzt nur mehr für den die Bedingung ^. = const. 



erfüllenden Gleichgewichtszustand gelten. Bleibt Ji zwischen den 

 Grenzen 1 und %, so ist dieser Zustand der isentrope. 



Bezeichnet man mit £l den Unterschied der gesamten ent- 

 wickelten Arbeit und Wärme gegen den jetzigen Wärmebestand, 

 also kurz die seit dem Bestehen des Weltkörpers ausgestrahlte 

 Wärmemenge, so hat man 



-^ ^ V (5Jfc_6)Tf ' ^^^^ 



und hieraus die Wärmestrahlung unter dem der Jetztzeit t folö'en- 



den Zeitelemente dt: -r-dt, deren auf die Zeiteinheit bezoy;ener 



dt ^ ö 



Wert die Intensität darstellt. Es wird so 



T= — (^^■• — i)a-gM- dr , . 



(5A- — 6) Tr- dt ' ^^^^ 



oder wenn die Schwerebeschleunigung an der Oberfläche des Welt- 



