216 R. KÖVESLIGETHY. 



Da die Gleichung (19') für jedes Ä; > 1 Geltung hat, und 

 von dem Wege der Strahlung im Innern des Körpers ganz un- 

 abhängig ist, so liefert sie ein einfaches Mittel, die Krümmung 

 der Strahlen in Rechnung zu ziehen. Setzt man nämlich h = oo^ 

 was der homogenen Kugel entspricht, so kommt 



I^ = -^AGM'^, (23) 



und da man es hier nur mit geradlinigen Strahlen zu tun hat, 

 so läßt sich dieser Wert leicht berechnen. Denkt man sich nun 

 eine isentrope Gaskugel, welche denselben Radius und dieselbe 

 Masse und Kontraktion besitzt, wie die homogene Kugel, so hat 

 man durch Yergleichung sofort 



^ = illd^-' (24) 



und kann nun die Intensität für ein beliebiges Z; berechnen, wenn 

 sie für eine homogene Gaskugel bekannt ist. 



Wir nehmen auf der Oberfläche der Gaskugel ein Flächen- 

 element dF an, und wählen dessen Radius zur Polarachse. Be- 

 zeichnet man den Polabstand mit rp, die geographische Länge 

 mit t^, so wird ein Oberflächenelement der mit dem Halbmesser 

 Q ^ rx beschriebenen Kugelschale 



elf = r^x^ sin (pdcpdip. 

 Da die Auflösung der Gleichung (3) für homogene Gaskugel 

 Iß = 1 — x^ ist*, so wird die Temperatur im Punkte df: 



Wäre df absolut schwarz, so wäre die gegen dF gestrahlte 

 Wärme nach dem STEFANschen Gesetze 



di = cr"dQ^x^{l — x'-y cos ri sin (p dipdipdF, 

 wenn ?j den Winkel bedeutet, welchen die beide Flächenelemente 

 verbindende Gerade mit der Normalen von df einschließt. Nach 



den Versuchen Kurlbaums hat man c= 1,278 • 10"^'-^'-^ 



' cm- see 



Die df enthaltende Kugelschale ist aber nicht absolut schwarz. 



Ist daher a der Absorptionskoeffizient für die Längeneinheit, so 



wird er für die Schichte von der Dicke dq 



* über d. Spektr. d. Himmelsk. 



