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dem Stoße, indem wir den Wert (12) von iV^ nnd den Wert — ^iN^ 

 von F-^ in den Gleichungen (1) einsetzen; ist aber die Bedingung 

 (13) nicht erfüllt, so wird das Gleiten des Berührungspunktes noch 

 während des Stoßes gleich Null und die Bestimmung der Be- 

 wegung nach dem Stoße benötigt eine weitere Untersuchung. . 



Das soeben gefundene arithmetische Kriterium hat eine 

 einfache geometrische Bedeutung. Die Gleichung (10) stellt eine 

 Gerade dar, wenn N die Abscissen und -u die Ordinaten bedeutet; 

 ebenso stellt die Gleichung (11) eine Gerade dar, wenn N die 

 Abscissen und tu die Ordinaten bedeutet. Nennen wir diese zwei 

 Linien die Gerade des Gleitens, beziehungsweise der Zusammen- 

 drückung. Beide lassen sich leicht konstruieren. Die Gerade des 

 Gleitens schneidet nämlich von der Ordinatenachse das Stück m^ 

 und von der Abscissenachse 



' a ft -j- c ^ ^ 



ab, die Gerade der Zusammendrückung hingegen schneidet von 

 der Ordinatenachse das Stück — 'W^ und von der Abscissenachse 

 iV^ ab. Da die Forderung 



eine mit (13) völlig identische Bedingung ergibt, können wir unser 

 Resultat auch so ausdrücken, daß das Gleiten dann bis zum Ende 

 des Stoßes dauert, wenn die Gerade des Gleitens die Normale 

 nicht früher schneidet als die Gerade der Zusammendrückung, und 

 in diesem Falle gibt -N^ den normalen Impuls am Ende des Stoßes. 

 Untersuchen wir jetzt die mechanische Bedeutung der Be- 

 dingung (13) näher. -^ ist die Tangente jenes spitzen Winkels 



9Dq, welchen die anfängliche Geschwindigkeit des Berührungs- 

 punktes und die Normale einschließen; demnach können wir die 

 Bedingung (13) auch so ausdrücken: 



^S<P^%^- (16) 



Also hört das Gleiten während des Stoßes dann nicht auf, wenn 

 die anfängliche Geschwindigkeit des Berührungspunktes mit der 

 Normale einen genügend großen Winkel einschließt. Wenn wir 



