292: KOLOMAN V. SZILT JUN. 



das Gleiten sogar bei vollkommen rauhen Korpern unbedingt 

 während des ganzen Stoßes andauert. 



3. Der dritte Fall tritt ein, wenn die anfängliche Geschwindig- 

 keit des Berührungspunktes einen Winkel mit der Normale ein- 

 schließt, der weder zu groß noch zu klein, in das Bereich der 

 kritischen Winkel fällt, d. h. wenn ^o = 9o = ^cc? oder 



in diesem Falle wird das Gleiten bis zum Ende des Stoßes an- 

 dauern oder nicht andauern, je nachdem ^ der Bedingung (13) 

 entspricht oder nicht. 



Nachdem wir die Verhältnisse im Falle des Andauerns des 

 Gleitens bis zum Ende des Stoßes besprochen haben, müssen 

 wir uns jetzt mit dem zweiten Hauptfalle beschäftigen, in welchem 

 das Gleiten während des Stoßes gleich Null wird. Das arith- 

 metische Kriterium seines Eintreffens ist, daß die Bedingung (13) 

 nicht erfüllt wird, also 



iVq cfi -|- y ' ^ -^ 



sein geometrisches Kriterium hingegen ist, daß die Gerade des 

 Gleitens die Normale früher schneidet als die Gerade der Zu- 

 sammendrückung. Teilen wir den Stoß jetzt in zwei Abschnitte; 

 der erste reiche vom Anfange bis zum Momente des Null- 

 werdens des Gleitens, und der zweite von diesem Momente 

 bis zum Ende des Stoßes. Während des ersten Abschnittes sind 

 die Gleichungen (10) und (11) gültig, und somit können wir den 

 Wert des normalen Impulses im Momente des Nullwerdens des 

 Gleitens bestimmen, welcher mit N^ der Formel (14) identisch ist; 

 weiters den Wert des Reibungsimpulses, welcher gleich fiNu] 

 und jenen der normalen Geschwindigkeit des Berührungspunktes 

 Wq, welcher (11) zufolge 



^v, =-^'^0 + ^-^% (21) 



ist, wo U'Q wegen der Ungleichung (20) eine negative Zahl bedeutet. 



Nach dem Momente, als das Gleiten Null geworden ist, können 



wiederum zwei Eventualitäten eintreffen: entweder wird das Gleiten 



