JSTOSZ RAUHER KÖRPER. 293 



im ganzen weiteren Verlaufe des Stoßes gleich. Null bleiben, also 

 rollende Bewegung entstehen, oder aber tritt von neuem Gleiten 

 auf. Die Frage, wie der Stoß weiter verläuft, können wir auf die 

 Weise lösen, daß wir den zweiten Abschnitt des Stoßes gesondert 

 behandeln mit den Merkmalen des Momentes des Nullwerdens als 

 Anfangsbedingungen. Bezeichnen wir im zweiten Abschnitte die 

 Impulswerte vom Momente des Nijllwerdens des Gleitens berechnet 

 mit N' und F', die Geschwindigkeitskomponenten des Berührungs- 

 punktes hingegen mit u und w'. Dann ist: 



. . u ^aF' -cN' ■ (22) 



IV ='iv^ -cF' + 1)^'. (23) 



Untersuchen wir vor allem den Fall, in welchem das Gleiten 

 nach dem Nullwerden auch gleich Null bleibt, und zwar im 

 ganzen weiteren Verlauf des Stoßes. Dann muß laut (^2) 



F'-^^^N' (24) 



sein. Da aber der Natur der Reibung gemäß 



F' < ^N' 

 ist, erhalten wir die Bedingung: 



fi 



ä^- (25) 



a 



Der Reibungskoeffizient muß also nur genügend groß sein. 

 Wenn die Bedingung (25) erfüllt iöt, reicht die Reibung aus, um 

 das Gleiten zu verhindern, und darum tritt auch keinerlei Gleiten 

 auf; auch ist der auftretende Reibungsimpuls ebenso groß und 

 so gerichtet, als gerade notwendig, um das Ingleiten geraten des 

 Berührungspunktes zu verhindern. Die Größe des Reibungs^ 

 impulses ergibt (24), sein Vorzeichen ist positiv, da unserer An- 

 nahme nach c wesentlich positiv ist; es ist also die Reibung im 

 zweiten Abschnitte des Stoßes entgegengesetzt gerichtet, als wie 

 im ersten. 



Wenn die Bedingung (25) erfüllt ist, so geht die Glei- 

 chung (23) in Anbetracht von (24) über in: 



, , ab — c^ j.j, 



