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( Da auf der rechten Seite das erste Glied negativ, das zweite 

 aber wegen (9) positiv ist, zeigt dieser Ausdruck, daß der absolute 

 Wert von w fortwährend abnimmt; der Moment seines Nullwerdens 

 ist gleichzeitig der letzte Moment des Stoßes, und nun ergibt sich 

 für den vom Beginne des zweiten Abschnittes an berechneten nor- 

 malen Impuls der Wert 



:: «'-sF^(»'.-^c«o)- , (26) 



Hieraus können wir die am Ende des Stoßes auftretenden Im- 

 pulswerte N^ und Y-^ schon bestimmen. Wir müssen nämlich nur 

 die für beide Abschnitte besonders berechneten Werte addieren, d. h. 

 es ist 



; iv, = jvi? -(- ^' 



Hieraus ergibt sich mit Rücksicht auf die Gleichungen (14) 

 und (26) und nach Ausführung der Substitution: 



-KT oWq^—cUq /'97^ 



^U - ab — c'^ l^U 



-p, c Wq b tiQ ■' f'29i') 



^ ab — c^ ^ ^ 



Und somit ist die Aufgabe gelöst, da wir nach Substitution 

 der Werte F^ und N-^ in die Gleichungen (1) die Bewegung nach 

 dem Stoße erhalten. 



Auffallend ist dabei, daß in den Ausdrücken für N^ und F^ 

 der Reibungskoeffizient ^ nicht vorkommt, daß daher die charak- 

 terisierenden Bestimmungen des Bewegungszustandes nach dem 

 Stoße gleichfalls den Reibungskoeffizienten nicht enthalten. Der 

 mechanische Inhalt dieses bemerkenswerten Umstandes kann 

 folgendermaßen in Worten ausgedrückt werden: Wenn «, &, c, u^, 

 Wf^ gegeben sind, d. h. der geometrische und mechanische Zustand 

 des stoßenden Körpers vor dem Stoße bekannt ist, wenn weiters 

 der Ungleichung (20) durch die herrschenden Yerhältnisse Genüge 

 geleistet wird, so wird das Gleiten, bei jedwedem Werte des 



Reibungskoeffizienten ju- zwischen' den Grenzen — und oo, wäh- 



