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oder kleiner ist als die untere Grenze der kritischen Winkel; hin- 

 gegen gleicli NuUj wenn der Neigungswinkel der unteren Grenze 

 eben gleich ist. 



Befassen wir uns mit letzterem speziellen Fall eingehender. 

 Der Annahme nach ist jetzt 



'^ = 4-. (30) 



Es ist also der für die ganze Dauer des Stoßes berechnete 

 Reibungsimpuls gleich Null, obzwar in den einzelnen unendlich 

 kleinen Teilen des Stoßes jedesmal Reibung aufgetreten ist. Den 

 Bewegungszustand am Ende des Stoßes erhalten wir, wenn wir 

 in den Gleichungen (1) für F^ Null einsetzen; somit wird 



N, - .. " 





''Uj = %y 



(31) 



Diese Gleichungen haben nicht nur ganz dieselbe Form wie 

 bei dem reibungsfreien Stoße vollkommen glatter Körper, sondern 

 man kann sich auch davon leicht überzeugen, daß in ihnen N^ 

 für beide Fälle denselben Wert hat. Was erstens den Stoß mit 

 Reibung betrifft, so muß man für ii^ in die Gleichung (27) dessen 

 Wert aus (30) einsetzen, wobei man erhält, daß 



iY, =f. ■ (32) 



Bei dem, reibungsfreien Stoße hingegen erhalten wir den 

 Wert des Normalimpulses am Ende des Stoßes aus der Bedingung, 

 daß eben dann die normale Geschwindigkeit des Berührungspunktes 

 gleich Null wird. Wenn aber in der Gleichung (3) F = und 

 tu == 0, dann erhalten wir für N tatsächlich den Ausdruck (32). 



Wir sind also zu dem bemerkenswerten Resultate gelangt, 

 daß, wenn der von der anfänglichen Geschwindigkeit des Be- 

 rührungspunktes und der Normale eingeschlossene Neigungs- 

 winkel der unteren Grenze der kritischen Winkel eben gleich ist, 

 dann ist die Bewegung nach dem Stoße, bei jedwedem Werte des 



Reibungskoeffizienten zwischen den Grenzen — und cjo, vollkommen 



