STOSZ EAUHER KÖRPER. 297 



diieselbe, als wenn die Körper absolut glatt wären. In diesem 

 Falle liat demnach die während des Stoßes wirkende passive 

 Kraft, die Reibung, keinerlei Einwirkung auf die durch den Stoß 

 hervorgebrachte Bewegungsveränderung, d. h. die Körper mögen 

 vollkommen glatt, vollkommen rauhi, oder nur rauher als eine 

 gewisse untere Grenze sein, die Bewegung nach dem Stoße wird 

 immer dieselbe sein. 



(29) zeigt auch, daß die Reibung auf die Bewegung des 

 Schwerpunktes eine beschleunigende oder verzögernde Wirkung 

 ausübt, je nachdem die anfängliche Beweguugsrichtung des Be- 

 rührungspunktes mit der Normale einen größereu oder kleineren 

 Winkel einschließt, als die untere Grenze der kritischen Winkel. 



Schließlich müssen wir jetzt den Fall behandeln, daß das 

 Gleiten während des Stoßes gleich Null wird, aber nicht gleich 

 Null bleibt, sondern daß neuerdings Gleiten eintritt, was außer 

 der Erfüllung von (20) noch 



,u<^ (33) 



zur Bedingung hat. 



Bezüglich der Richtung des Gleitens im zweiten Abschnitte 

 ist jene Eigenschaft der Reibung maßgebend, daß sie der ohne 

 Reibung zustande kommenden Bewegung entgegenwirkt. Wenn 

 aber F' = 0, so ist laut Gleichung (22) ^^' < 0, das Gleiten also 

 negativ gerichtet, somit die Reibung F' positiv. Wir sehen also, 

 daß das Gleiten nach dem Nullwerden seinen Sinn ändert. Da auch 

 im zweiten Abschnitte Gleiten besteht, ist F' = iiN', und somit 

 nehmen die Gleichungen (22) und (23) folgende Form an: 



it' = — (c — au)N' (34) 



tu' = iCf^' + (b — ac) N'. (35) 



Es ist ersichtlich, daß im zweiten Abschnitte die Gleit- 

 geschwindigkeit des Berührungspunktes beständig negativ ist und 

 an absoluter Größe zunimmt, daß weiter seine Normalgeschwindig- 

 keit an absoluter Größe fortwährend abnimmt. Das Ende des 

 Stoßes bestimmt die Bedingung w' = 0, und hieraus ergibt sich 



