STOSZ RAUHER KÖRPER. 299 



der Wert des Reibungsimpulses gleicli !N"uir ist. Die Bedingung 

 hiervon ist 



Wn 2 b 



(40) 



•Man kann leicht nachweisen, daß in diesem Falle die Reibung auf 

 die Beweo-ung nach dem Stoße keinerlei Einfluß ausübt, d. h. daß 

 die Bewegung nach dem Stoße dieselbe ist, als wenn die Körper 

 absolut glatt wären. Dazu genügt festzustellen, daß der Wert des 

 Normalimpulses mit Bezug auf den ganzen Stoß derselbe ist, wie 

 bei absolut glatten Körpern. Wenn wir nun den Wert für Uq 

 aus (40) in die Gleichung (37) substituieren, finden wir tatsäch- 



lich, daß: 



N,= 



"womit unsere Behauptung bestätigt ist. 



Wenn wir die Verhältnisse bei dem auf das Gleiten folgenden 

 Rollen und bei dem neuerlichen Gleiten miteinander vergleichen, 

 finden wir den wesentlichen Unterschied, daß während im ersten 

 Falle die Bewegung nach dem Stoße vom Werte des Reibungs- 

 koeffizienten, unabhängig ist, sie im zweiten Falle im allgemeinen 

 yon ihm abhängt. 



Hiermit haben wir die Diskussion des Falles c > gänzlich 

 erschöpft und gehen zum folgenden Falle über, in welchem 

 B) c = 0. 



Das bedeutet, daß «/ = 0, d. h. daß der Schwerpunkt auf der 

 Normale liegt, daß also der Stoß zentral ist. Jetzt gehen die 

 Gleichungen (2) und (3) über in die folgenden: • 



u = Uq + aF .(41) 



tv = — tÜQ f 1)N. (42) 



Wie ersichtlich, hat die Reibung keinerlei Einfluß auf -iv, und 

 so endigt der Stoß einfach dann, wenn w = ist, d. h. wenn 



Am Beginne des Stoßes tritt unbedingt positiv gerichtetes 

 Gleiten auf, und darum ist F= — (iN, somit 



u = II n — atxN. 



