STOSZ RAUHER KÖRPER. 301' 



Das heißt, solange das Gleiten andauert, mithin F= — ^iN 



ist, haben wir 



u = Uq — (a^j' — c) N (46) 



tv = — iVq + (?) — cu) N. (47) 



Nehmen wir an, daß 



a^ — c' > und & — c'/t > 0, 

 d.h. daß der Reibungskoeffizient zwischen folgenden Grenzen bleibt: 



welche Bedingungen laut (9) vereinbar sind, so nähert sich so- 

 wohl u als auch ^v von Anfang an der Null und die für den Fall 

 c > gefundene Bedingung (13) behält auch jetzt ihre Gültig- 

 keit. Das heißt, das Gleiten dauert dann bis zum Ende des Stoßes, 

 wenn 



'-^> f^~/' • (49) 



Das Gebiet der kritischen Winkel erstreckt sich also jetzt 



von bis ^^ » während a zwischen — und - , verbleibt. Wird 

 2 ' ^ a c 



der Bedingung (49) nicht Genüge geleistet, so wird das Gleiten 

 unbedingt während des Stoßes gleich Null, und was hiernach 

 erfolgen wird, das können wir ebenso entscheiden wie im Falle 

 c > 0. Der Wert des Normalimpulses im Momente des Null- 

 werdens des Gleitens wird 



TV70 ^ 



sein. Der Ausdruck für die Gleitgeschwindigkeit im zweiten Ab- 

 schnitte ist 



II = aF' + cN'. 



Wenn das Gleiten gleich Null bleiben soll, muß notwendiger- 

 weise 



r = - - N' 



a 

 sein, und da der Natur der Reibung gemäß |i^'| ^^iV' ist, so 



muß ^ ^ — sein. Da nun diese Bedingung laut (48) unbedingt 



erfüllt ist, geht das Gleiten nach dem Nullwerden jedenfalls in 



