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Rollen über. Auffallend ist hier noch der Umstand, daß die Rei- 

 bung im ersten und zweiten Abschnitte gleich gerichtet ist, folg- 

 lich der für den ganzen Stoß berechnete Reibungsimpuls unbe- 

 dingt einen negativen Wert hat. Die Diskussion dieses Falles 

 kann man ebenso fortsetzen, wie jene des Falles c > 0, und gewinnt 

 so folgende Werte für die Impulse am Ende des Stoßes 



*. = ^1|^ • . (60) 



^-1 = -%^, (51) 



welche Formeln sich aus den der Annahme c > entsprechenden 

 Formeln (27) und (28) unmittelbar ergeben, sobald man daselbst 

 c = — c setzt. 



Die zweite Eventualität bezüglicK des Reibungskoeffizienten 



ist 



In diesem Falle nimmt die Gleitgeschwindigkeit, laut den 

 Gleichungen (46) und (47), fortwährend zu und die Normal- 

 geschwindigkeit fortwährend ab ; folglich tritt während des gan- 

 zen Stoßes Gleiten auf, und der Stoß ist zu Ende, wenn iv = 



wird. Ein spezieller Fall hiervon tritt ein, wenn /t = — ist, d. h. 



die Gleitgeschwindigkeit während des ganzen Stoßes konstant 

 bleibt; im übrigen sind die Verhältnisse denen im vorangegangenen 

 Falle gleich. 



Die dritte und letzte Eventualität ist 



In diesem Falle nimmt u ab, w hingegen zu, die Reibung 

 wirkt also anfangs auf die Vergrößerung der Normalgeschwindig- 

 keit des Berührungspunktes hin. Jetzt muß also das Gleiten un- 

 bedingt während des Stoßes gleich Null werden, und da wegen 



(53) i^t ^ — ist, muß das Gleiten aucli gleich Null bleiben. Die 



Impulswerte am Ende des Stoßes ergeben die Formeln (50) 

 und (51). 



