STOSZ RAUHER KÖRPER. SOS' 



Die beiden zuletzt beliandelten Aufgaben sind insofern be- 

 merkenswert, als bei gegebenem geometrischen Zustande das Gleiten^ 

 vollkommen unabhängig vom mechanischen Zustande, unbedingt 

 bis zum Ende andauert, respektive gleich Null wird und in Rollen 

 übergeht, wenn der Reibungskoeffizient nur genügend klein resp. 

 groß ist. 



Wir können besonders hervorheben, daß es im Falle c > 

 ausgeschlossen ist, daß das Gleiten gleich Null werde und her- 

 nach neuerdings Gleiten erfolge. 



Bisher haben wir immer angenommen, daß Uq > 0, d. h. daß. 

 das Gleiten anfangs positiv gerichtet sei. Jetzt müssen wir uns 

 mit dem Fall befassen, in welchem ti^ = 0, oder was damit gleich- 

 bedeutend ist, daß cpQ = 0, also die anfängliche Geschwindigkeit 

 des Berührungspunktes zur Wand normal ist. Die Gleichungen 

 (2) und (3) nehmen jetzt folgende Form an: 



u = aF-cN (54) 



w = — iVq — cF -^])N. (55) 



Die Gleichung (54) zeigt, daß das Gleiten des Berührungs- 

 punktes gleich Null bleibt, wenn 



^>^ (56) 



ist, in welchem Falle (54) auch die Richtung der Reibung be- 

 stimmt. Es ist nämlich ersichtlich, daß die Reibung bei posi- 

 tivem c positiv und bei negativem c negativ ist. Aus der Formel 

 (55) werden die Impuls werte am Ende des Stoßes durch die Be- 

 dingung w ■= bestimmt. Es ist 



N. = — , , iv. und F-, = -^ 2 W(. . 



^ ab — c- " ^ ab — c* " 



Wenn demnach die Bedingung (56) erfüllt ist, dann ist die 

 Bewegung nach dem Stoße gänzlich unabhängig vom Reibungs- 

 koeffizienten und verläuft so, als wenn die Körper vollkommen 

 rauh wären. 



Was geschieht nun aber, wenn die Bedingung (56) nicht er- 

 füllt wird? Nachdem dann nicht einmal die Maximalkraft der 



