304 KOLOMAN V. SZILY JUN. 



Reibung zur Verhinderung des Gleitens genügt, wird Gleiten er- 

 folgen und zur Bestimmung der Richtung des Gleitens, d. i. des 

 Vorzeichens der Reibung, dient das Prinzip, daß die Reibung der 

 ohne sie zu stände kommenden Bewegung entgegen wirkt. Laut 

 (54) stimmt also das Vorzeichen von F mit jenem von c überein, 

 so daß im Falle eines positiven c 



F=iiN 



ist, und somit 



u = — (c — a^i) JSf 



lü = — lÜQ -\- Q) — Cfi) N. 



Wie ersichtlich, nimmt n an absolutem Werte fortwährend 

 zu, M' hingegen an absolutem Werte fortwährend ab, so daß der 

 Stoß dann zu Ende ist, wenn n' = ist, in welchem Momente 

 der ISTormalimpuls 



N, = r^^ . -, 



^6 — c /x . • 



wird. 



Wenn c < ist, sind die Verhältnisse dieselben, nur ist die 

 Reibung dann negativ gerichtet. 



Jetzt wäre noch der Fall Uq < übrig. Es ist aber augenfällig, 

 daß wir diesen nicht besonders behandeln müssen, da er sich von 

 dem ausführlich behandelten Falle Uq > nur dadurch unter- 

 scheidet, daß die Annahme c > mit der Annahme c < die 

 Rolle wechselt, so daß mir in leichtverständlicher Ausdrucks- 

 weise sagen können: der Fall u^ < ist das Spiegelbild des Falles 

 tiQ > bezüglich der Normale. 



Hiermit ist die gestellte Aufgabe vollständig gelöst. 



Bisher haben wir die Frage so aufgefaßt, daß wir die Kon- 

 stanten a, l>, c als von Anfang an gegebene, die Konstanten u^ 

 und tÜQ als nachträglich zu bestimmende Größen betrachteten, 

 das heißt wir nahmen den anfänglichen geometrischen Zustand 

 des Körpers für gegeben und suchten den anfänglichen mecha- 

 nischen Zustand mit Rücksicht auf eine gewisse, erwartete Be- 

 wegung. Wir können aber auch umgekehrt vorgehen, indem wir 

 den mechanischen Zustand als gegeben betrachten und den geo- 

 metrischen Zustand nachträglich bestimmen. D. h. wir sehen in 



