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KOLOMAN V. SZILY JUN. 



Diese Formeln zeigen, daß drei Fälle unterscliieden werden 

 müssen. Und zwar: 



1. ty-fi, d. i. 9q > (^5 dann ist Ä^ positiv, J5^ negativ, A 

 wird also die reelle, B die imaginäre Achse sein, und somit um- 

 faßt die Hyperbel die Normale. Die Ungleichlieit (57) wird be- 

 friedigt, wenn x, y die Koordinaten eines Punktes sind, der 

 entweder auf der Hyperbel oder auf derselben Seite wie der Be- 

 rübrungspunkt (0,0) liegt. In Anbetracht der mecbaniscben Be- 

 deutung der Bedingung (13) können wir also sagen, daß, wenn 

 cpQ und ö gegeben sind und g^Q > (J ist, das Gleiten dann und 

 nur dann bis zum Ende des Stoßes andauern wird, wenn der 

 Schwerpunkt auf der kritischen Hyperbel (57) oder außerhalb 

 derselben gelegen ist (s. Fig. 1). 



2. t = a, d. i. cpQ = Ö] dann ist ^ = 0, B = und die Grlei- 

 chung (57) der Hyperbel zeigt, daß dieselbe zu einem Linienpaar 

 degeneriert; die eine Gerade liegt über der Normale und schließt 

 mit ihr den Reibungswinkel ein, während die andere zu dieser 

 normal ist. Wenn also das Gleiten bis zu Ende dauern soll, muß 



der Schwerpunkt im Bereiche 

 zwischen den Geraden und der 

 Wand liegen. 



3. t <C ^, d. i. g^Q 'C S: 

 dann ist Ä^ negativ, B'^ positiv, 

 also wird A die imaginäre und 

 B die reelle Achse sein, so 

 daß beide Aste der Hyperbel 

 die Wand umfassen, einer aber 

 unter, der andere hingegen 

 über der Normale gelegen sein. 

 Jetzt können wir aus der Be- 

 dingung (57) die Folgerung 

 pjg j ziehen, daß das Gleiten bis zum 



Ende des Stoßes andauern wird, 



wenn der Schwerpunkt innerhalb irgend eines Astes der Hyperbel 



oder auf derselben gelegen ist. 



