STOSZ RAUHER KORPER. 



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in welcliem also qp^ > ö; (5 + qp^ < y, 2t y- ^ ist. Wenn der 



Schwerpunkt wo immer zwischen der Wand und der kritischen 

 Hyperbel {K) gelegen ist^, dauert das Gleiten bis zum Ende des 

 Stoßes; liegt er wo immer innerhalb der kritischen Hyperbel, 

 so wird das Gleiten während des Stoßes gleich Null. Und zwar: 

 wenn er über der Normale liegt, so bleibt das Gleiten gleich Null 

 und die Reibung ist im zweiten Abschnitte des Stoßes ebenso ge- 

 richtet, wie im ersten; wenn auf der Normale, so bleibt das Gleiten 

 auch gleich Null und die Reibung ist im zweiten Abschnitte des 

 Stoßes gleich Null; wenn unter der Normale, so sind mehrere 

 Fälle möglich, nämlich 1. wenn der Schwerpunkt in dem von der 

 Normale, der kritischen und der I. Hyperbel begrenzten Gebiete 

 liegt, geht das Gleiten in Rollen 

 über, und der Reibungsimpuls ist 

 negativ, wenn der Schwerpunkt links 

 von der H. Hyperbel liegt, positiv, 

 wenn er rechts von derselben liegt, 

 und gleich Null, wenn er auf dem 

 dick ausgezogenen Stücke der II. Hy- 

 perbel liegt, 2. wenn der Schwer- 

 punkt in dem von der I. und der 

 kritischen Hyperbel begrenzten Ge- 

 biete liegt, geht das Gleiten nach 

 dem Nullwerden in entgegengesetztes 

 Gleiten über, und der Reibungsimpuls 

 wird negativ oder positiv sein, je 

 nachdem der Schwerpunkt links oder 

 rechts von der HL Hyperbel liegt; liegt der Schwerpunkt auf 

 dem dick ausgezogenen Stücke der III. Hyperbel, so ist der Rei- 

 bungsimpuls gleich Null. 



Besondere Beachtung verdient das Resultat, daß es bei ge- 

 gebenem ft und t, d. h. bei gegebenem physikalischen und geome- 

 trischen Zustande, unendlich viele solche Lagen des Schwerpunktes 

 gibt, in welchen die Bewegung nach dem Stoße dieselbe ist, 

 wie bei vollkommen glatten Körpern, und daß der geometrische 



Ort dieser Schwerpunktslagen im Falle Ö +qpo<'9~ ^'^^ ^"^^^ ^^^^ "^ 



Fig. 3. 



