316 KOLOMAN V. SZILY JÜN. 



Die vom Momente der größten Zusammendrückung berecli- 

 neten Impulse wollen wir mit N^' und F./, die Gleitgescliwindig- 

 keit am Anfange der zweiten Periode mit u^^ die zwei Geschwindig- 

 keitskomponenten des Berührungspunktes in der zweiten Periode 

 mit ■U2' und ^t'g' bezeichnen. Dann bestehen, so lange das Gleiten 

 andauert; folgende »Gleichungen: 



ir,'==(ac^h)N,', (74) 



wo nach den im ersten Kapitel gewonnenen Resultaten: 



aw 4- c 



ist. Die Gleichung (73) zeigt, daß das Gleiten gleich Null wird, 

 wenn der Wert des Normalimpulses 



öft-j-c c^ -\- b 

 ist. Der Wert der normalen Geschwindigkeit ist ebendann: 



■Wo = —^~ Ur, — lün 



'2 rt ft -|- c 



Zur Feststellung dessen, was hiernach erfolgen wird, wollen 

 wir den zweiten Abschnitt der zweiten Periode mit den Anfangs- 

 bedingungen Nl, iv^^ besonders behandeln. Die Formel für die 

 Gleitffeschwindis'keit ist nun: 



o o 



// 77T ff -KT " 



Dieselbe kann nur dann beständig Null bleiben, Avenn 



was aber nur dann möglich ist, wenn 



fäf (76) 



Wenn also (75) befriedigt ist, bleibt das Gleiten gleich Null, 

 und die erscheinende Reibung ist positiv. Der Stoß erreicht sein 

 Ende, wenn der auf die zweite Periode bezügliche Normalimpuls 

 N2 = eNy ist. Der dazu gehörige Reibungsimpuls besteht aus 

 zwei Teilen, dem der gleitenden und dem der rollenden Reibung, 

 so daß: 



