»18 KOLOMAN V. SZILY JUN. 



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ist, auf das Null werden des Gleitens Rollen folgt, und daß die 

 Impulswerte im Momente der größten Zusammendrückung durch 

 die Formeln (27) und (28) gegeben sind. Das Rollen wird in der 

 ganzen zweiten Periode weiter andauern und die am Ende des 

 Stoßes herrschenden Impulswerte werden die folgenden sein: 



iv=(i + e)^i^ m 



-p _ (1 + e)aciv^ — (a& + ec°)^to _ ,^^. 



a{ah. — c^) y- ) 



Die letzte Formel zeigt, daß 



J^|0ist, jenacMem^|(l + .)^^^. (81) 



Betrachten wir näher den Fall, in welchem der Reibungs- 

 irapuls gleich Null ist. Wenn wir den Wert des Normalirapulses 

 bestimmen, finden wir: 



A-=(l + ^)^^.- -■» = '!• (82) 



Die Bewegung nach dem Stoße ist also vom Werte des 

 Reibungskoeffizienten unabhängig, ist aber nicht dieselbe, wie 

 beim Stoße vollkommen glatter Körper, da in letzterem Falle der 



Wert des Normalimpulses gleich (1 + ß)'~r ^st. Wenn wir die 



Formel (82) mit dieser vergleichen, ersehen wir die Wirkung der 

 Reibung nur darin, daß sie den Wert des Normalimpulses am 

 Ende des Stoßes vermindert. 



Wenn tt < ist, dann folget auf das während der ersten 



Periode gleich Null gewordene Gleiten neuerlich Gleiten, aber mit 

 veränderter Richtung. Während der zweiten Periode ist die 

 Gleitgeschwindigkeit des Berührungspunktes 



«2' == % ~ (S' — ^^)-^2'} 



WO u^ < ist. Da dieser Formel nach der absolute Wert von 

 11.2' stetig zunimmt, wird das Gleiten bis zum Ende des Stoßes 

 andauern. In Anbetracht der Formeln (37) und (38), welche die 



