STOSZ RAUHER KÖRPER. 319 



Impulswerte im Momente der größten Zusammendräckung ergeben^ 

 werden die Impulse am Ende des Stoßes die folgenden sein: 



_p ^ (1 + i^e) {aji -\- c)w^ — 2(& + iiHc)u^ 

 {a fi -(- c) (ö — c fi) 



Laut Formel (84) ist 



(84) 



F^O, je nachdem ^ $ ^'t/l^^t'^ - («5) 



Wenn wir den Wert des Normalimpulses im Falle F = 

 bestimmen^ finden wir 



j\-=^±l-. (86) 



Derselbe ist wiederum kleiner als der Wert des Impulse» 

 beim Stoße vollkommen glatter Körper. 



Auffallend ist, daß in den Fällen F = bei dem unelastiscben 

 Stoße die Reibung keinerlei Einfluß auf die Bewegunsj nach dem 

 Stoße ausübt, hingegen nach einem elastischen Stoße, wenn auch 

 der Reibungsimpuls gleich Null ist, nicht dieselbe Bewegung 

 erfolgt, wie im Falle absolut glatter Körper, weil die Reibung 

 darin den Normalimpuls vermindert. 



Indem wir die arithmetische Behandlung des Falles c > 

 vollständig beschließen, übergehen wir zu dem Falle c = 0, d. h. 

 zum zentralen Stoße. Die Bedingung der Erhaltung des Gleitens 

 bis zum Ende des Stoßes ist jetzt nach (71) 



^äCi + ^Vf- (8'> 



Ist diese Bedingung nicht erfüllt, jedoch 



so wird das Gleiten in der zweiten Periode gleich Null, und 

 zwar in dem Momente, in welchem der vom Zeitpunkte der größten. 

 Zusammendrückung an berechnete normale Impuls 



2 Cljl b 



ist. Da der Ausdruck für die Gleits:eschwindis:keit hernach 



