322 KOLOMAN V. SZILY JUN. 





F^^il + e) 



b — Cfi 



Indem wir die aritlimetisclie Behandlung des elastiscliett 

 Stoßes abschließen j wollen wir zur geometrischen Auslegung der 

 gefundenen Resultate übergehen. 



Werden in die Bedingung (71) die Ausdrücke a, h, c ein- 

 gesetzt, so erhalten wir: 



U=tif-{l+e)iix^i-{tli-a+e))xy + {t-iia-^e))h'^0. (89) 



Wenn wir das Gleichungszeichen beibehalten, so ergibt sich 

 wieder eine Hyperbel-Grleichung, so daß das Grleiten dann bis zum 

 Ende andauert, wenn der Schwerpunkt auf dieser Hyperbel, oder 

 aber auf einer bestimmten Seite dieser Hyperbel liegt. Die 

 explicite Form der c < entsprechenden Formel (88 ) führt zu 

 eben dieser Formel (89). Mit Rücksicht auf (57). und (59) können 

 wir die linke Seite der Hyperbelgleichung folgendermaßen schreiben: 



also geht die neue Hyperbel durch die vier Schnittpunkte der kri- 

 tischen und der Hyperbel 1 hindurch. Wir wissen aber bereits 

 aus dem ersten Kapitel, daß diese zwei Hyperbeln keinen reellen 

 Schnittpunkt haben, infolgedessen wird die Hyperbel (89) weder 

 die kritische Hyperbel, noch die Hyperbel 1 durchschneiden. Die 

 Untersuchung des Gleichung (89) ergibt, daß der Mittelpunkt 

 der Hyperbel der Berührungspunkt ist, daß die eine ihrer Asym- 

 ptoten über der Normale liegt und mit ihr den Reibungswinkel 

 einschließt, die andere Asymptote aber unter der Normale liegt 

 und mit derselben einen Winkel a bildet, für den 



, 1 + e 



tg« = ^ 



ist. Diese Formel zeigt, daß während der Stoßelastizitätskoeffi- 

 zient jeden Wert zwischen 1 und annimmt, die veränderliche 



2 



Asymptote sich von der Lage tga = y bis zu der Geraden 



dreht, die zur Bewegungsrichtung des Berührungspunktes vor 

 dem Stoßo normal ist. 



